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光入射在主動區上方不同位置之模擬結果

5.4 暫態響應模擬

5.4.2 光入射在主動區上方不同位置之模擬結果

在此節中,我們使用點光源來模擬光聚焦在主動區上不同位置時的差異,如 圖 5.9 所示,以元件中心為原點,我們分別在距離原點 0 μm、1 μm、2 μm 及 3 μm (主動區邊緣) 處設定點光源,對結構 N 及結構 P 做暫態模擬,其中入 射光波長為 400 nm,操作偏壓為逆偏 20 V,為了方便做探討,我們將其模擬結 果整理於表 5-2 中,由表可看出離主動區中心愈近,FWHM 及 FW (1/100) M 的值 便愈小,但 1 μm 與 2 μm 的差異卻不大, 其原因有待經由量測來釐清。

最後,我們將上述模擬結果與目前的文獻做比較,並將內容整理於附錄二 中。

結構 N:P+_HVNW 結構 P:N+_HVPW

0 μm 1 μm 2μm 3μm

圖 5.9、使用點光源模擬光載子在主動區上方不同位置生成時的暫態響應

FWHM (ps) FW (1/100) M (ps)

結構 N:0 μm 85 222

結構 N:1 μm 95 260

結構 N:2 μm 94 261

結構 N:3 μm 98 333

結構 P:0 μm 94 483

結構 P:1 μm 125 572

結構 P:2 μm 124 566

結構 P:3 μm 132 702

表 5-2、光入射在主動區上方不同位置之半高寬及百分之一高寬值

第 6 章 總結與未來展望

在此論文中,歸功於自動化量測系統的建立,使得我們所得到的數據不僅可 有效避免人為誤差,同時還具有一定程度的重現性。此外,新量測系統的建立,

也讓我們對元件有更進一步的了解,在 2D mapping photocount 量測中,透過其 量測結果的分析,我們可推得整個主動區的電場分佈,藉此了解元件架構改變後 造成的影響。而在 jitter 量測中,透過對比結構的設計,我們可以探討不同載 子在元件內移動及引發崩潰的機制,藉此設計出一低 jitter 的架構。

經由上述的過程,我們期待未來能有效地改善元件的 jitter 及 DCR,並且 能結合主動式截止電路,製作出低雜訊且高速的單光子偵測器,當此工作完成後,

陣列的製作便成為我們的下一個目標,為了量測上的便利性,我們預計使用 FPGA (field programmable gate array) 來搭配元件5,藉此先對陣列的特性做探討,

當對其有一定的了解後,我們期許最終能自行製作出影像感測元件,並可廣泛應 用在各個領域中。

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參考文獻

[1] Y. Yamashita, H. Takahashi, S. Kikuchi, K. Ota, M. Fujita, S. Hirayama, T. Kanou, S. Hashimoto, G. Momma, S. Inoue, A 300mm wafer-size CMOS image sensor with in-pixel voltage-gain amplifier and column-level differential readout circuitry, IEEE Int. Solid State Circuit Conf., pp.408-410 , (2011).

[2] S. Burri, E. Charbon, SPAD image sensors :from Architectures to Applications, Imaging Systems and Applications(ISA), (2012) . [3] H.T.Yen, InGaAs avalanche photodiode for single-photon-detector

application, Master thesis, National Chaio Tung University, Taiwan , (2007).

[4] G. F. Dalla Betta, Avalanche photodiodes in submicron CMOS technologies for high-sensitivity imaging, Rijeka, InTech, (2011).

[5] B. F. Aull, A. H. Loomis, D. J. Young, Ri. M. Heinrichs, B. J. Felton, P. J. Daniels, and D. J. Landers, Geiger-mode avalanche photodiodes for three-dimensional imaging, Lincoln Lab. Journal, Vol13, No 2, pp.335-350, (2002).

[6] C. Niclass, M. Sergio, E. Charbon, A single photon avalanche diode array fabricated in deep-submicron CMOS technology, in Proceedings, Design, Automation and Test in Europe, 2006, vol. 1, pp. 1-6, (2006).

[7] S. Cova, M. Ghioni, A. Lacaita, C. Samori, and F. Zappa, Avalanche photodiodes and quenching circuits for single-photon detection, Applied Optics , 35(1996), 1956.

[8] C. Niclass, M. Gersbach, R. Henderson, L. Grant, E. Charbon, A single

Journal Of Selected Topics In Quantum Electronics, vol. 13, no. 4, July/August, (2007).

[9] S.-M. Sze, Physics of Semiconductor Devices, 3rd ,pp.42-46, Wiley, (2006).

[10] A. G. Stewart, L. Wall, J. C. Jackson, Properties of silicon photon counting detectors and silicon photomultipliers, International Journal of Optics. 56, 2, (2009).

[11] S.-M. Sze, Physics of Semiconductor Devices, 3rd ,p.104, Wiley, (2006).

[12] W. G. Oldham, R. R. Samuelson, P. Antognetti, Triggering phenomena in avalanche diodes, IEEE Trans. on Electron Devices. 19, 9, (1972).

[13] S. Donati,Photodetectors Devices Circuit and Application, (2000).

[14] S. Cova, M. Ghioni, A. Lotitio, I. Rech, F. Zappa, Evolution and prospects for single-photon avalanche diodes and quenching circuits, Journal of Modern Optics, vol. 51, Issue 9., pp.1267-1288, (2004).

[15] A. Ingargiola, M. Assanelli, A. Gallivanoni, I. Rech, M. Ghioni, S.

Cova, Avalanche buildup and propagation effects on photon-timing jitter in Si-SPAD with non-uniform electric field, Proceedings of the SPIE, Volume 7320 (2009)., pp. 73200K-73200K-12, (2009).

[16] F.Z.Hsu, Single photon avalanche diode with low dark count rate in standard CMOS technology, Master thesis, National Chaio Tung University, Taiwan, (2012).

[17] S. Radovanovic, A. J. Annema, B. Nauta, High-speed photodiodes in standard CMOS technology, Print Partners Ipskamp, (2004).

[18] J. A. Richardson, E. A. G. Webster, L. A. Grant, R. K. Henderson,

technology, IEEE Electron Devices Society, Volume:58, Issue:7, pp.

2028-2035, (2011).

[19] S. Tisa, F. Guerrieri, F. Zappa, Variable-load quenching circuit for single-photon avalanche diodes, Optics Express, Vol. 16, Issue 3, pp.

2232-2244, (2008).

附錄一 元件在不同晶片時的崩潰電壓

編號 PD1 PD2 PD3 PD4 PD5 PD6 Chip1 -22.8 -22.7 -74.5 -73.8 X -73.8 Chip2 -22.6 -22.5 -75.6 -75.1 -80.6 -75.5 Chip3 X6 -22.5 -74.9 -74.5 -79.4 -74.3 Chip4 -22.8 -22.7 -74.7 -74.3 -79.8 -75.0 Chip5 -22.8 -22.7 -74.6 -74.4 -80.7 -75.7 Chip6 -22.7 -22.6 -73.4 -73.2 -80.0 -75.3 Chip7 -22.8 -22.7 -75.0 -74.4 -80.0 -74.8 Chip8 -22.7 -22.6 -74.7 -74.1 -79.0 -74.4 Chip9 -22.7 -22.6 -75.7 -75.0 -80.3 -74.9 Chip10 X -22.7 -73.9 -73.6 -79.7 -75.2

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附錄二 Jitter 比較表

This work (Simulation)

J. A. Richardson 2011[18]

S. Tisa 2008[19]

Diameter 6μm 4μm 8μm 20μm Breakdown

Voltage

-26.5V -14.36V -24V

Process 0.25μm HV CMOS 0.13μm CMOS 0.35μm HV CMOS Pulsed Laser

Wavelength

9文獻[19]使用了 820nm pulse laser 當光源,所以光的穿透深度較深,造成 Jitter 會另外受到

簡歷 (VITA)

姓名: 李書誠 性別: 男

出生年月日:民國75年5月31日 籍貫:台灣省彰化縣

學歷:

國立彰化高級中學 (2001.9 – 2004.6) 國立交通大學電子工程系學士 (2004.9 – 2008.6) 國立交通大學電子工程系碩士 (2010.9 – 2013.4)

碩士論文題目:

單光子崩潰二極體之光子偵測特性

Photon Detection Characteristics of Single Photon Avalanche Diode

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