針對弛緩時間，我們進一步作詳細分析。由對不同軸向的樣品量測的數 據，可以清楚地比較準粒子在三個軸向上弛緩的行為，例如我們將60K 的 ΔR/R 曲線換成對數座標，則圖2 -12 中沿 b 軸的 ΔR/R 會清楚展現兩個遲緩時間(也 就是兩個斜率)，而沿 c 軸或 ab 對角線只有一個弛緩時間。這結果強烈顯示準 粒子在YBCO 中的弛緩過程是有方向性的。圖 14(b)清楚的顯示這個現象：當 溫度低於
T
c時，沿b 軸弛緩的準粒子會比正常態時多出一個較慢的弛緩過程(τB 大約數個皮秒，ps)，而且越接近 Tc時越大。這是由於超導能隙在接近T
c時變 得比較小，導致準粒子回復成古柏對的效率變差，因此使這個與超導能隙有關 的長弛緩時間在接近T
c時呈現發散的情形。但不管是沿c 軸或 ab 對角線皆只 有一個較快的弛緩時間(τA大約次皮秒，sub-ps)。圖2 -12 (a) 在 60K 時不同軸向的ΔR/R。(b)準粒子在不同軸向之弛緩時間隨溫度的變 化，這些弛緩時間是利用公式適配ΔR/R 的實驗數據而得。
我們亦分析對(001)YBCO 薄膜的量測結果，在 ab(銅氧)平面上也觀察到類 似 b 軸的兩個弛緩時間，因為(001)薄膜的 a、b 軸在平行基板的平面上是隨機 排列的，沒有特定的方向性，因此無法解析出各軸向上的準粒子弛緩行為，而 只能獲得銅氧平面上各個軸向的平均結果。
另外，我們也對同一片樣品進行控氧的動作，並探討在不同氧含量的情形 之下，弛緩時間對溫度的變化情形。對同一片樣品控制不同氧含量來做量測，
可以確保弛緩時間變化情形，是因為氧含量的不同所造成，而非其他因素的影 響所造成。
50 100 150 200 250 300
Relaxation time (ps)
Temperature (K)
Relaxation time (ps)
Temperature (K)
Normalized relaxation time
T / T
c
Normalized relaxation time
T / Tc
Relaxation time (ps)
Temperature (K)
Relaxation time (ps)
Temperature (K)
Relaxation time (ps)
Temperature (K)
1 0.1
1 10
Segre et al. [1]
Segre et al. [1]
Luo et. al. --- Fig. 4 0.5
(T / Tc)3
ab-diagonal Tc = 90.2 K Tc = 52.4 K
Decay rate(ps-1 )
T/Tc
由以上的結果，我們又再次的証實，在ab 平面上銅氧化物超導體的各向異 性特質。並且知道，這些變化是由一個與溫度有關的超導能隙Δ(T)和一個與溫 度無關的偽能隙Δp所主宰。
當樣品是在缺氧的情形時，參考圖2 -13，沿著 b 軸方向的遲緩時間發散情 形，變得比滿氧時來得小，而且整體的遲緩時間也比滿氧樣品來得短。經由適 配可以得到Δ(0)~560K。另外，比較特別的是，在
T > Tc 的時候。在滿氧樣品
中，沿著b 軸方向的遲緩時間，在 T > Tc 時是趨近一個定值；但在缺氧樣品當中，當
T > Tc 時的情形，與沿著 ab 對角線軸向的情形類似。所以我們可以看
出，準粒子的遲緩行為，是同時受到超導能隙與偽能隙兩者的影響。
現在我們進一步分析沿著ab 對角線軸向的樣品，在缺氧時的情形。參考圖 2 -14，在缺氧時，沿著 ab 對角線軸向的弛緩時間，還是一樣隨著溫度降低而 增加，不過比較特別的是，增加的趨勢比滿氧樣品來得快。
綜合從(110)與(100)釔鋇銅氧樣品，分別控制其氧含量，量測不同軸向的激 發探測實驗數據，由這些數據，我們得到沿b 軸方向的遲緩時間─即沿節線方 向的準粒子弛緩行為，與沿著ab 對角線軸向的遲緩時間─即沿反節線方向的準 粒子弛緩行為，有很大差異，顯示兩者弛緩過程的二向性行為。我們發現，即 使不在極低的光激發功率密度的實驗條件下，沿著ab 對角線軸向的遲緩時間，
仍可得到和參考文獻[49,51]類似行為，如圖 2 -15 所示，左圖圓圈和右圖紅色星 形和藍色菱形，均是我們的實驗數據。顯示這些結果均對應節線方向或非超導 的準粒子弛緩行為。而沿b 軸方向的準粒子，對應反節線方向的準粒子弛緩行 為，即遵行一般超導強聲子瓶頸效應的弛緩行為。
圖2 -15 即使不在極低的光激發功率密度的實驗條件下，我們的實驗數據仍可得到和參考 文獻[49,51]類似的弛緩行為。
0.4 0.8 1.2 1.6 沿ab 對角線的變化只需要式(3)即可適配的很好。上述結果清楚顯示(001)YBCO 薄膜的結果，因為a、b 軸在平行基板的平面上是隨機排列的，沒有特定的方向