利用超分子液晶膠製備之反平行配向散射元件之模型示意圖如圖 4-2，製備完 成的液晶膠在液晶晶胞中，因 F8BT 凝膠因子降溫凝聚時受到液晶的導引，故和液 晶一起朝著配向的方向做排列，此狀態下，液晶與沒有加入凝膠因子的狀況相同，
不會散射入射光，故此時元件為透明態。
當施加偏壓驅動液晶晶胞時，E7 液晶受到電場驅動開始直立，傾向垂直基板 方向，此時 F8BT 凝膠形成的網絡則會囚錮住液晶，使其無法完全直立，而產生凜 亂的狀態，入射光電場偏振方向與液晶分子的長軸夾角產生隨機性，折射率也因 此有隨機性，故偏振方向也遭遇不同程度的旋轉，即能產生光散射。
因反平行配向系統的緣故，液晶本都是由平行配向方向的狀態下開始旋轉直 立，故上述提到的偏振旋轉隨機性，只會在平行配向方向的偏振光上發生，為散 射最強的方向；在垂直配向方向的偏振光，即使液晶直立的角度有所不同，偏振 方向與液晶長軸方向皆是呈90°夾角，折射率並無隨機性，故此方向的偏振光能直 接通過元件。
上述之系統能在未偏光之光學顯微鏡底下觀察出來，見圖 4-3，可見 2 綠色絲 狀遍佈，即是 F8BT 之凝膠網絡，並大略呈水平方向排列，其中綠色圈處之黑色棒 狀物為 spacer，紅色圈處之黃色塊狀是自我凝聚的 F8BT 分子；圖 4-4 為驅動後之 結果，呈現灰色斑狀，即是發生散射。
圖 4-3 未驅動的反平行配向散射元件在光學顯微鏡下之觀察結果
將晶胞改為扭旋配向下製作之元件，液晶在未驅動時呈扭旋狀，F8BT 凝膠因 子降溫凝聚時亦也呈扭旋狀，因只設置一片偏振片，入射的偏振光通過後僅偏振 方向改變並不影響穿透率，亦為透明態。
如圖 4-5 所示，當施加偏壓驅動液晶晶胞時，E7 液晶受到電場驅動開始直立，
傾向垂直基板方向，跟反平行配向不同的是，其液晶分子旋轉直立的過程不是都 從同樣的方向開始，故在液晶因凝膠網絡囚錮無法完全直立時，產生的方向隨機 性不是只在同一個平面上，能產生更凜亂的狀態達成更強的散射。
而跟反平行配向不同的是，扭旋配向元件也會散射垂直入射面配向方向的偏 振光，可見 4-5(b)，但此兩方向仍有程度上的差異。
圖 4-5 扭旋配向散射元件運作示意圖9
上述之系統能在光學顯微鏡底下觀察出來，見圖 4-6，可見黃色絲狀，排列較 反平行配向不規則；圖 4-7 為驅動後之結果，呈現灰色斑狀，即是發生散射。
圖 4-6 未驅動的扭旋配向散射元件在光學顯微鏡下之觀察結果
圖 4-7 驅動的扭旋配向散射元件在光學顯微鏡下之觀察結果
將晶胞改為垂直配向下製作之元件，如圖 4-8 所示，液晶分子在未驅動時即 垂直基板，故 F8BT 凝膠因子降溫凝聚時也垂直基板，對於任何入射光皆不會產生 折射或旋光，即為透明態；當施加偏壓驅動液晶晶胞時，負型液晶分子開始倒下，
受到垂直基板方向的凝膠網絡限制，也進而產生散射態。
而垂直配向的液晶晶胞除了垂直配向處理外，在水平方向亦有配向處理，故 液晶分子倒下的方向也都是在同一平面上，故此散射元件也是只對某一方向的偏 振光有影響。
圖 4-8 垂直配向散射元件運作示意圖
上述之系統在光學顯微鏡底下之觀察結果如圖 4-9，可見斑點狀，是因垂直配 向下，凝膠網絡也是垂直鏡面所致。
圖 4-9 垂直配向散射元件在光學顯微鏡下之觀察結果