考慮如下三變數變換
x= x(u, v, w) y= y(u, v, w) z = z(u, v, w)
或 (x, y, z) = F (u, v, w)
設立體區域 Ω ⊂ xyz-空間, 是由 uvw-空間的立體區域 Σ 變換得到的. 即 F(Σ) = Ω.
以類似於上節, 但顯然更複雜的想法, 我們可以得到如下的定理. 定理 5.1 (三重積分的坐標變換) 三重積分
Z Z Z
Ω
f(x, y, z) dx dy dz 在上述變換下等於 Z Z Z
Σ
f
x(u, v, w), y(u, v, w), z(u, v, w)
· |J(u, v, w)| du dv dw 其中
J(u, v, w) ≡
∂x
∂u
∂y
∂u
∂z
∂u
∂x
∂v
∂y
∂v
∂z
∂v
∂x
∂w
∂y
∂w
∂z
∂w
(u, v, w) 6= 0
註. 證明的關鍵在於體積變化率,相當於一平行六面體的體積,以及行列式可表示此體積的 事實.
例 5.3 Z Z Z
Ω
z dV , Ω 為 z = px2+ y2 (錐面) 與 x2 + y2+ z2 = 1 (球面) 圍成的區 域.
說明.
Ω在 xy-平面的投影為 x2+ y2 = 1
2,因此,恰當安排積分順序, 得到 Z Z Z
Ω
z dV = Z √1
2
−√12
Z √1 2−x2
−√1 2−x2
Z √
1−x2−y2
√x2+y2
z dz dy
dx 算一下,就會發現又需要作麻煩的三角代換.
由於 Ω 中出現x2+ y2 的項,讓我們自然聯想到 極坐標.所以我們試試下面的變數變換
x= r cos θ y = r sin θ
z = z Y
X
Z
則Ω 可改寫成 0 ≤ θ ≤ 2π, 0 ≤ r ≤ √12, r < z <√
1 − r2. 又
J(r, θ, z) =
∂x
∂r
∂y
∂r
∂z
∂r
∂x
∂θ
∂y
∂θ
∂z
∂θ
∂x
∂z
∂y
∂z
∂z
∂z
=
cos θ sin θ 0
−r sin θ r cos θ 0
0 0 1
= r
所以 原式 =
Z 2π 0
Z √1 2
0
Z √1−r2
r
z (r dz dr dθ) = 2π · Z √1
2
0
rz2 2
√1−r2 r
dr
= 2π Z √1
2
0
r
2− r3
dr = 2πr2 4 −r4
4
1
√2
0
= π 8
柱面坐標
上例的變數變換(或稱坐標變換),稱為空間的柱面坐標.體積單位r dr dθ dz 也可以使用極 坐標一節中的想法來解釋.
即利用坐標面
r= r0, r0+ ∆r θ= θ0, θ0+ ∆θ z = z0, z0+ ∆z
切割空間得到一小體積區域. 由極坐標一節, 我們知道底面積 ≈ r0∆r∆θ, 所以整個體積
≈ r0∆r∆θ∆z. θ = θ
z = z r = r
θ = θ + ∆θ
0
0 0
0
0 0
r = r + r∆ z = z + z∆
球面坐標
另外一個常用的空間 「極坐標」,稱為球面坐標. 回顧平面極坐標, 是將 R2 想成是由一連串的 同心圓(r = r0)的聯集,而 θ 則是這些同心圓 上的自然 「刻度」. 球面坐標則是將 R3 想成是 一連串的同心球 (ρ = ρ0)的聯集, 然後再在每 一個球上採取常見的經緯度坐標 (θ, φ).
φ ρ
θ ρ φ X
Y Z
sin P
如上圖, 固定空間中一點 P, 首先我們丈量它與原點的距離 ρ, 然後度量 OP 與 z-軸正向 的夾角 φ (由 z-軸起算, 這相當於緯度), 然後再求 OP 在 xy-平面上投影線段, 與 x-軸正 向的夾角 θ (由x-軸沿逆時鐘方向旋轉, 這相當於經度). [ρ, φ, θ] 構成了點 P 的球面坐標.
故球面坐標與直角坐標的轉換式為
x= ρ sin φ cos θ, y= ρ sin φ sin θ, z = ρ cos φ 若計算此變數變換的 Jacobian函數,得 J(ρ, φ, θ)等於
∂x
∂ρ
∂y
∂ρ
∂z
∂ρ
∂x
∂φ
∂y
∂φ
∂z
∂φ
∂x
∂θ
∂y
∂θ
∂z
∂θ
=
sin φ cos θ sin φ sin θ cos φ ρcos φ cos θ ρcos φ sin θ −ρ sin φ
−ρ sin φ sin θ ρ sin φ cos θ 0
= ρ2sin φ
因此在做三重積分球面坐標的變數變換時, dx dy dz 項要變成 ρ2sin φ dρ dφ dθ.
例 5.4 (續上例) Ω: z =px2+ y2 與 x2+ y2+ z2 = 1 圍成之區域. 說明.
z = px2+ y2 相當於 ρcos φ = ρ sin φ, 即 φ = π
4. 也就是說錐面 z = px2+ y2 是球面坐標中 φ = π
4 的坐標面. 另外 x2 + y2 + z2 = 1 相當於 ρ= 1, 所以 Ω 寫成球面坐標相當於
0 ≤ θ ≤ 2π, 0 ≤ φ ≤ π
4, 0 ≤ ρ ≤ 1 所以
原式 = Z 2π
0
Z π4
0
Z 1 0
(ρ cos φ) (ρ2sin φ) dρ dφ dθ
= Z 2π 0
dθ
·Z π4
0
sin 2φ 2 dφ
·Z 1 0
ρ3 dρ
= 2π ·
− cos 2φ 4
π 4
0
· ρ4 4
1
0 = 2π · 1 4 ×1
4 = π 8
例 5.5 Z Z Z
Ω
exy+ ln y − ln x dV , Ω: 1 ≤ xy ≤ 2, x2 ≤ y ≤ 2x, 0 ≤ z ≤ 1, x ≥ 0, y≥ 0.
說明.
用直角坐標太複雜了, 仔細觀察被積函數與定義 Ω的函數, 我們可以猜測:
u= xy v = yx w= z
這相當於
x=pu
v
y=√uv z = w 則 Ω可以重新寫成: 1 ≤ u ≤ 2, 12 ≤ v ≤ 2, 0 ≤ w ≤ 1.
又
J(u, v, w) =
∂x
∂u
∂y
∂u
∂z
∂u
∂x
∂v
∂y
∂v
∂z
∂v
∂x
∂w
∂y
∂w
∂z
∂w
= 1
2v >0 (因為 1
2 ≤ v ≤ 2)
原式 = Z 1
0
Z 2
1 2
Z 2 1
(eu + ln v) 1
2v du dv dw
= Z 1 0
dw
· Z 2
1 2
eu
2v + ln v 2v u
2
1 dv
= 1 · e2− e 2
Z 2
1 2
1 v dv+
Z 2
1 2
ln v 2v dv
!
= e2 − e 2 ln v
2
1 2
+1
4(ln v)2
2
1 2
= e2 − e
2 · 2 ln 2 + 0 = e(e − 1) · ln 2
例 5.6 求下面六平面所圍成之平行六面體 Ω 的體積:
x+ y + z = 0, x+ y + z = 1, x− y = −1, x− y = 2, x+ y − z = 1, x+ y − z = 3.
說明.
由題意欲求 RRR
Ω1 dV , 利用變數變換
u= x + y + z, v = x − y, w = x + y − z 解三元一次方程組得
x = 14(u + 2v + w) y = 14(u − 2v + w) x = 12(u − w)
所以原區域 Ω相當於 0 ≤ u ≤ 1, −1 ≤ v ≤ 2, 1 ≤ w ≤ 3,且 J(u, v, w) =
1
4 1
2 1
4 1
4 −12 14
1
2 0 −12
= 4 · 1 16 = 1
4 所以由三變數變換得
Z Z Z
Ω
1 dV = Z 1
0
Z 2
−1
Z 3 1 1 ·1
4 dw dv du = 1
4· 1 · 3 · 2 = 3 2
5.7
習題求下面六平面所圍成之平行六面體 Ω的體積:
a1x+ b1y+ c1z = d11, a1x+ b1y+ c1z = d12, d12> d11 a2x+ b2y+ c2z = d21 a2x+ b2y+ c2z = d22, d22> d21 a3x+ b3y+ c3z = d31, a3x+ b3y+ c3z = d32, d32> d31 其中
a1 b1 c1 a2 b2 c2 a3 b3 c3
6= 0
關於 n ≥ 4的情形的幾句話
原則上, n 重積分的定義與二, 三重積分並無兩樣, 只是因為在 Rn 中的區域 Ω, 我們的凡 夫肉眼實在看不到, 所以覺得格外抽象. 但是讀者還是應該可以揣測出 n 重積分的 Fubini 定理. 另外多重積分的變數變換也與二、 三重積分時類似, 只是 Jacobian 中的行列式換成 一個 n 階的行列式.
− − − − − − − − − − − − − − − − − − −
5.8
習題求半徑 R, 展角 α 的扇形, 對其一邊旋轉後之 旋轉體體積 (右圖).
(Ans. 2π3 (1 − cos α)R3) 5.9
習題設Ω = x2+ y2+ z2 ≤ r2 (即半徑為r 的實心 球),請利用球面坐標 證明球體積 = 4
3πr3. 5.10
習題求橢球 x
2
a2 + y2 b2 +z2
c2 = 1 的體積. 5.11
習題計算 RRR
Ωx2y2 dV , Ω: xa22 + yb22 + zc22 ≤ 1.
α
X
Y Z
5.12
習題計算 RRR
Ω(x2− y2)ln zz dV ,其中 Ω: y = x − 1, y = x + 2, y = −x, y = −x + 1, z = 1, z = 2圍成之體積.
5.13
習題計算下面之三重積分, 設Ω: xa22 +yb22 +zc22 ≤ 1 Z Z Z
Ω
x2+ y2 dV ,
Z Z Z
Ω
y2+ z2 dV ,
Z Z Z
Ω
z2+ x2 dV 註. 這稱為橢球對 x, y, z 三軸的轉動慣量.