103
同軸線及同軸共振腔
• 扇形截面共振腔及扇形截面波導的張角若擴大到 整圓周,a=2π,則式(5-129)、(5-151)成為
同軸線及同軸共振腔
• 將a=2π代入上式,得
• v=n為整數,於是貝塞爾函數成為整數階的。
105
同軸線及同軸共振腔--同軸線中的TM模與
TE模(1/12)
• 選擇Φ=0的位置使場為偶函數cosnΦ,則同軸線 中TM模的U函數成為
• 代入式(4-183)∼(4-188)可得同軸線TM模場 分量
同軸線及同軸共振腔--同軸線中的TM模與
TE模(2/12)
• 同軸線TM模的特徵方程為
• 同理,令v為整數v=n,即得到同軸線TE模的V函 數
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同軸線及同軸共振腔--同軸線中的TM模與
TE模(3/12)
• 代入式(4-183)∼(4-188)得到各場分量
同軸線及同軸共振腔--同軸線中的TM模與
TE模(4/12)
• 同軸線TE模的特徵方程是
• β的運算式仍為式(5-163)。
109
同軸線及同軸共振腔--同軸線中的TM模與
TE模(5/12)
• 同軸線的特徵方程(5-172)和(5-179)是兩個 超越方程,可用圖解法或數值法求解。設
• 則兩個方程成為
同軸線及同軸共振腔--同軸線中的TM模與
TE模(6/12)
111
同軸線及同軸共振腔--同軸線中的TM模與
TE模(7/12)
同軸線及同軸共振腔--同軸線中的TM模與
TE模(8/12)
• 由此可得同軸線中TMnm模和TEnm模的臨界波長
113
同軸線及同軸共振腔--同軸線中的TM模與
TE模(9/12)
同軸線及同軸共振腔--同軸線中的TM模與
TE模(10/12)
• 按式(5-84)可以求出這種條件下同軸線TM01模 的臨界角波數近似式
• 故其臨界波長為
115
同軸線及同軸共振腔--同軸線中的TM模與
TE模(11/12)
同軸線及同軸共振腔--同軸線中的TM模與
TE模(12/12)
• 由此可按矩形波導TE10模臨界波長的運算式寫出 同軸線TE11模的臨界波長近似式,即
• 由於 ,故TE11模為同軸線中的最低非TEM 模。為保證單一TEM模必須滿足
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同軸線及同軸共振腔--同軸線中的TEM模
(1/3)
• 由於T=0,電磁場橫向向量的方程(4-83)和(4-84)化為二維向量拉普拉斯方程
• 同時,U和V的方程(4-32)的(4-33)成為二維 純量拉普拉斯方程
同軸線及同軸共振腔--同軸線中的TEM模
(2/3)
• 其角向均勻解,即n=0的解為
• 代入式(4-183)∼(4-188),考慮到β=k,
T=0,得到
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同軸線及同軸共振腔--同軸線中的TEM模
(3/3)
• 應用式(3-91),同軸線TEM模的特性阻抗是
同軸線及同軸共振腔--同軸共振腔(1/4)
• (1)λ/2同軸共振腔。如圖5-23(a)
• 兩端為短路面的同軸共振腔的長度為二分之一波 長或其整倍數,即
• 式中,λD為介質中的波長, ,故共振波長為
121
同軸線及同軸共振腔--同軸共振腔(2/4)
• (2)λ/2同軸腔
• 一端為短路面另一端為開路面的同軸共振腔和長 度為四分之一波長或其奇數倍。故其共振波長為
同軸線及同軸共振腔--同軸共振腔(3/4)
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同軸線及同軸共振腔--同軸共振腔(4/4)
• (3)具有縮短電容的同軸腔
• 將λ/4同軸腔的開路端接一電容,如圖5-23(c)
所示,則腔的長度將小於四分之一波長或其奇數 倍。又稱電容加載同軸腔,詳見本章5.6小節。
圓波導及圓柱共振腔
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