圖 5-1：TE 波引起之折射率 橢球示意圖
圖 5-2：TM 波引起之折射率 橢球示意圖
品做 於 DR19/PMMA 為一可自然回復性材料，因此在實驗過程
雜不
由於染料分子在不同偏振狀態與入射角的激發光照射之下，可以形成 不同的排列秩序[15][16][17]，因此我們以等效折射率橢球之觀念來
當激發光為 p-polarized 當激發光為 s-polarized 光彈式橢圓偏光儀搭配數據擷取卡與 LabVIEW 程式可對樣 即時量測。由
中，均以同一區域做為我們的量測點，如此一來，可避免掉樣品本身 摻 均勻之問題，將實驗數據整理如下：
10 度
ΔLB =24.3 degrees Δγ= 0.6 degrees
ΔLB =13.9 degrees Δγ=0.6 degrees
量測光源入射角
40
度 ΔLB =15.3 degrees Δγ=0.5 degrees
ΔLB =33.1 degrees Δγ=1.5 degrees
表 5-1: 正向激發時，LB 與 Gamma 量值之變化幅度
解釋分子照光後之行為[18]，由上表可知，當樣品在 TM 波與 TE 波垂 直入射之影響不同，這是因為染料分子受光影響所形成之等效折射率 橢球方向不同所致，從量值之趨勢可知，此 TE 波引起之橢球長軸方 向是垂直於塊材表面，而 TM 波所引起之橢球長軸方向則是平躺在塊 材表面。
由上表可知 在斜向激發時，樣品之變化非常相近，因此在樣品內部
所 生 變 是相 此樣品 關閉光
源後， 然具有殘存之雙折射效應，我們認為在關閉光源後雖然大部
分之染料分子方向分佈均回歸至任意方向， 呈現有
序排列，能貢獻出微弱之雙折射效應。
在 合物
其折射率會隨摻雜之濃度不同而有所改變，一般而言，隨著溶質濃
所 生 變 是相 此樣品 關閉光
源後， 然具有殘存之雙折射效應，我們認為在關閉光源後雖然大部
分之染料分子方向分佈均回歸至任意方向， 呈現有
序排列，能貢獻出微弱之雙折射效應。
在 合物
其折射率會隨摻雜之濃度不同而有所改變，一般而言，隨著溶質濃 當激發光為 s-polarized
當激發光為 s-polarized 10 ΔLB =14.9 degrees 度 Δγ=0.4 degrees
激發光源角
度 Δγ=0.3 degrees
入射
40 ΔLB =15.2 degrees
表 5-2: 斜向激發時，LB 與 Gamma 量值之變化幅度
， 產
產 之 仍
之 仍
化
化 同的；此外，雖然同的；此外，雖然 可自然回復，但是可自然回復，但是
但仍有少部分分子 但仍有少部分分子
量測樣品之折射率時，由於摻雜染料分子之高分子聚量測樣品之折射率時，由於摻雜染料分子之高分子聚
，
，
度愈高，塊材之折射率也愈高，在此處，我們所量到之值為 1.495±
0.001，與已知純 PMMA 之折射率 1.489 與濃度為 3 wt.% 的 DR19/PMMA 之折射率 1.4977 相比[19]，是介於合理範圍。
本論文提供一即時量測方法，可對隨時變之雙折射效應做量化處 理，提供雙折射量值與等效光軸夾角，能夠更清楚瞭解塊材在受光激 發時，染料分子與激發光之作用關係，並希望能藉由上述量測還原出 材料之特性，進而建構折射率橢球之模型。
度愈高，塊材之折射率也愈高，在此處，我們所量到之值為 1.495±
0.001，與已知純 PMMA 之折射率 1.489 與濃度為 3 wt.% 的 DR19/PMMA 之折射率 1.4977 相比[19]，是介於合理範圍。
本論文提供一即時量測方法，可對隨時變之雙折射效應做量化處 理，提供雙折射量值與等效光軸夾角，能夠更清楚瞭解塊材在受光激 發時，染料分子與激發光之作用關係，並希望能藉由上述量測還原出 材料之特性，進而建構折射率橢球之模型。
未
我們在使用等效折射率橢球之 染料分子受光下之行
為時，因為染料分子之穩定方向是與激發光之偏振方向垂直，所以其
對 之 驗結果
為，作定性之分析，但是卻 吸
來展望
觀念去解釋
應 等效橢球之長軸方向也應垂直激發光之偏振方向，由實
知道，當激發光為垂直偏振時，等效橢球之方向趨勢是吻合的，但當 激發光為水平偏振時，其所形成之等效折射率橢球長軸方向卻與激發 光之偏振方向平行，與理論不合，在此處無法解釋將此點留至將來釐 清；另外，由於本實驗所用之樣品為塊材，而非薄膜，因此雖然可以 用折射率橢球來描述染料分子受光下之行
不能重建出整個折射率橢球，原因在於 DR19 分子在 532 nm 之波長 收太強，無法確定實際參與反應之厚度到底是多少，因此折射率橢球 之重建在此處並無法實現，未來將樣品改為薄膜，在確定反應區域厚 度的情形下，利用光彈調變式橢圓儀反射架構，我們可以還原出染料 分子受光下之巨觀折射率橢球。
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, –2377, (2003)
附錄 A
MatLAB 擬合程式
用一、二倍頻擬合出LB 與 Gamma 量值：
lear all;pack '1.txt');
itle('Alpha 聯立') igure(2)
I1F1=2*j1.*cos(2*real(gamma)*pi/180).*sin(pi-real(LB)*pi/180);
w2=I2f./Idc;
I2F=-2*j2.*(cos(pi-real(LB)*pi/180).*cos(2*real(alpha)*pi/180).^2+sin (2*real(alpha)*pi/
l(gamma)*pi/180).^2+si pi/180).^2);
',xx,I1F1,'.')
2F2,'.')
sm th(gamma',91)];
,xx,smooth(alpha,91),'.') 180).^2);
I2F2=-2*j2.*(cos(pi-real(LB)*pi/180).*cos(2*rea n(2*real(alpha)*
figure(4)
plot(xx,w1,'r',xx,I1F,'o figure(5)
plot(xx,w2,'x',xx,I2F,'o',xx,I oo aa=[LB' smooth(alpha',91) figure(6)
plot(xx,smooth(gamma,91),'o'