第一章 緒論
2.2.2 Wartman(2005)之試驗
Wartman(2005)所用之振動台尺寸為長 1.219 公尺寬 0.96 公尺,所產生振動特 性為單自由度系統之振動行為,其最大荷重為 222kN,最大位移為 15.2 公分。試
15
葉 係 數 後 , 最 後 藉 由 (2.33) 式 可 求 得 時 頻 訊 號 , 這 種 表 現 行 為 稱 之 為 轉 換
連續傅立葉轉換之逆轉換(Inverse Fourier Transformation)乃將時間域之函數 ( )
f t
表示成頻率域之函數F
的積分,如下所示: 立葉快速轉換的計算方法是在西元 1965 年由庫利(Cooley)和圖基(Tukey)所提 出。快速傅立葉轉換(Fast Fourier Transform,FFT)是以離散傅立葉(Discrete Fourier Transform,DFT)為基礎,將離散傅立葉轉換以下式來表示:17
也就是符合尼奎士取樣定理(Nyquist Sampling Theorem)。
(2) 訊號成分頻率需在刻度上,取樣週期須為受測訊號周期的整數倍。
(3) 受測訊號具有週期性。
(4) 取樣數須為 2個資料。
條件(1)、(2)、(3)為離散傅立葉轉換及快速傅立葉轉換之共同條件,當不 滿足條件(1)時,因為不符合取樣定理,會使得低頻部分反射至高頻部分,而造 成混疊效應(Aliasing Effect)。不滿足條件(2)時,會引起頻譜中信號能量散逸 致鄰近周圍之信號刻度上,而出現旁辦(Side Lobe),產生柵欄效應(Picket-fence Effect)及洩漏效應(Leakage Effect)。因 DFT 及 FFT 是以傅立葉轉換為基礎,而 信號經過傅立葉轉換需為週期性信號,當不滿足條件(3)時,會導致 DFT 及 FFT 無法計算。條件(4)為 FFT 所增加之限制,如果不滿足該條件則無法計算,必須 以 DFT 運算進而造成運算量增加。由於 FFT 之上述限制條件,在分析信號的頻譜 時,將不可避免產生些許誤差。
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表 2. 1 1-g 試驗條件下之模型相似律(Iai,1989)
Items
Scaling factors (prototype/model)
u displacement of soil and/or structure
u
velocity of soil and/or structure
0.5
0.5u
acceleration of soil and/or structure 1 1w
average displacement of pore water relative to the soil skeleton
w rate of pore water flow
0.5
0.5bending moment of the beam ( per unit breadth of the beam )
3
3S
shear force of the beam ( per unit breadth of the beam )
2
2F
axial force of the beam ( per unit breadth of the beam ) specified on the boundary
p
pressure of pore water and/or external water specified on the boundary
21
w
average displacement of pore water, specified on the boundary, relative to the soil skeleton, often specified as rate of flow on the boundary
boundary ( per unit breadth of the beam )3
3S
shear force of the beam specified at the boundary ( per unit breadth of the beam )
2
2F
axial force of the beam specified at the boundary ( per unit breadth of the beam )
2
2i
hydraulic gradient of external water specified at the boundary
1
表 2. 2 1-g 試驗條件下之模型相似律(Meymand,1998)
Entity
Fundamental dimensions
MLT
Scaling factors
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表 2. 3 Wartman 所使用之振動模式
Slope Test motion PGA(g) Mean frequency (Hz)
Significant
duration(s) Notes
1
Modified Kobe port Island;Hyogo-ken Nanbu
EQ
3.03 21.2 5.5 Modified by increasing amplitude and frequency range of recorded motion
2 (Test 1 &
2)
Modified Kobe port
Island;hyogo-ken Nanbu EQ 2.31 21.2 7.8
Modified by increasing amplitude and frequency range of recorded motion and by lengthening
record to increase duration
3 Synthetic 3.46 13.2 19.3 Synthetic motion create in the frequency domain with spectral content from 1 to 20 Hz
4(Test1) Modified Kobe port
Island;hyogo-ken Nanbu EQ 4.02 20 7.9 Modified by increasing amplitude and frequency range of recorded motion
4(Test2) Synthetic 0.49 6 7.6 Synthetic motion create in the frequency domain with spectral content from 1 to 7 Hz
圖 2. 1 應力-應變相似條件(Moncarz and Krawinkler,1981)
圖 2. 2 孔隙材料單元土壤有效應力與孔隙水壓方向(Iai,1989)
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圖 2. 3 土壤在模型與原型間之應力-應變關係(Iai,1989)
圖 2. 4 振動設備與尺寸示意圖(Kokusho,2006)
圖 2. 5 試驗對照示意圖(Kokusho,2006)
圖 2. 6 阻尼消散示意圖(Kokusho,2006)
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圖 2. 7 坡面變位示意圖(Kokusho,2006)
圖 2. 8 邊坡試驗基本參數(Wartman,2005)
圖 2. 9 邊坡變形示意圖(Wartman,2005)
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圖 2. 10 加速度與變位隨時間改變示意圖(Wartman,2005)
第三章 振動台邊坡模型試驗
本研究所採用的試驗為林美聆及王國隆於 2003 年至 2009 年在國家地震工程 研究中心(National Center for Research on Earthquake Engineering,簡稱 NCREE)所 進行的八組大型振動台試驗。八組試驗皆採用越南峴港沙,因此蒐集前人針對試 200 號篩間(孔徑為 0.075 mm),依據統一土壤分類法(USCS,Unified Soil Classification System),本研究之試驗砂歸類為 SP,即為不良級配砂。此種材料具 有透水性佳、 夯實飽和後剪力強度佳及壓縮性低之特性。
比重試驗係根據 ASTM D854-02 規範進行,經過多次試驗後得試驗砂之比重 為 2.66。最大、最小乾密度試驗乃依據 ASTM D4253-00 及 ASTM D4254-00 中之 A 法進行。試驗砂最小乾密度為 1401
kg m 、最大乾密度為 1642
/ 3kg m 。最大孔
/ 331 剪力波元件及共振柱試驗(Resonant Column Test),大應變的範圍則選用動力三軸
(Cyclic Triaxial Test),透過這三種試驗進而求得最大剪力模數並建立完整的土壤 動態性質曲線。
共振柱試驗所使用的是實心試體,採用「固定-自由」型(Fixed-Free Type)
Stokoe 式扭轉剪力-共振柱試驗儀,剪應變振幅範圍為 10-4%到 10-1%,利用試體 扭轉振動時,試體高度、共振頻率及質量及慣性矩之關係,進而求得剪力波速與 剪力模數;土壤之阻尼比係根據線性黏滯阻尼之單自由度運動系統(Single Degree of Freedom System,SDOF)在自由震動下振幅之衰減曲線求得。
由於儀器適用範圍之限制,當剪應變振幅範圍大於10 %1 之後,其動態性質曲 線採用動力三軸試驗。當土壤受到動態荷重作用時,應力應變行為會成為複雜之 非線性關係,因此在進行土壤的動力分析時,常將應力應變曲線予以擬線性化,
以求得動態近似解。試體在反覆荷重作用下可得到所謂的應力-應變遲滯迴圈 (Hysteresis Loop)如圖 3. 5 所示,上下兩端點之斜率視為正割剪力模數,其阻尼比 之大小則由下式計算所求得:
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阻尼比可藉由共振柱試驗與動力三軸試驗求得,因為此兩項試驗皆可記錄試 體能量消散情形,而剪力波元件對阻尼比則無法定義。阻尼比之量測方式係利用 試體自由振動衰減反應,並由示波器紀錄振幅隨振動次數之衰減曲線,如圖 3. 9 所示,再由振動次數與振動對數值之關係圖計算其斜率,此斜率即為對數遞減率
(Logarithmic Decrement),如圖 3. 10 所示。2
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