實驗步驟

第三章實驗架構與步驟

3.3 實驗步驟

完成實驗的架設之後，為滿足在第二章理論計算中的假設，於是我們用 CCD 來監看入射光的模態是否為高斯模。接著實驗的第一步要先估算非線性吸收係數的大小。把光圈開到最大後 (S=1)，放置樣品在步進馬達上，在 Z 方向上做掃瞄，檢測器所量測到的為功率的變化，畫出樣品位置 z 及穿透率 T 的關係圖，依此可以估算非線性吸收係數的大小。然後再將光圈關小(約 S=0.4)，重複以上的步驟，可以得到另一個位置對穿透率關係圖，其中則包含了非線性吸收及非線性折射的效應。

要注意這時入射的光強度為弱光，以避免高階項的非線性效應發生。但是仍要維持良好的S/N 比，也就是能夠清楚的分出峰(peak)與谷(valley) 的差別。為了要得到非線性折射係數，我們將 S=0.4 的資料點除以 S=1 的資料點，之後可以得到一個對稱的曲線。而這樣的曲線就已經把吸收的效應排除掉了，只剩下折射的效應，從此圖可以推算出非線性折射係數的大小。

另外由於樣品表面可能有一些粗糙不平整之處，這些缺陷讓入射光通過樣品之後發生嚴重散射，會使得量測到的歸一化穿透率有一背景雜訊。為了得到實際樣品的訊號，先利用一很低功率的入射光對樣品掃描一次，量到的數據即為背景雜訊。之後把每次測量的結果減去低功率的掃描圖，再重新歸一化就是樣品表現出的非線性折射率。接著就變化

不同的功率及旋轉樣品以改變樣品對光軸的不同角度，重覆上述的步驟，然後藉由曲線擬和決定每一強度下的

∆

T^p-v大小，然後做出光強度對

∆

T^p-v的關係圖。

本實驗中掃瞄用的雷射光源為鈦藍寶石鎖模雷射，中心波長 820nm

（820×10^-9公尺），脈衝寬度為 70fs（70×10^-15秒），脈衝重複率為 93.3MHZ（93.3×10⁶HZ）。

第四章結果與討論

4.1 Z-掃瞄

首先我們從 CCD 中可以看到入射光呈現一個相當均勻的圓形分佈，如圖 4-1。因此確定其接近高斯模態，符合理論推導中的假設。

接著做光束的量測，光束半徑 w⁰為 30

µ

m ，光束在光圈處的半徑為 w^a為 0.84mm，光圈關小時的孔徑為 r^a為 0.4mm。然後使用自相關干涉器(autocorrelation) 量測到的脈衝寬度為 70 fs，

脈衝重覆率為 93.3 MHz。我們所 fitting 出來的 Rayleigh length Z

0 kw

⁰² ＝2.495mm，換算成

W

0＝27μm 與量測出來的 30μm 相差 10％。

我們量測的是 1mm 厚的 GaSe bulk sample（001），由張振圖 4-1 入射光之高斯模態

雄教授實驗室徐裕奎先生利用垂直步氏長晶法（Vertical Bridgman method）所長，這種方式較容易長出ε相的單晶。GaSe 的能階是 2.02ev，在 0.65μm~20μm 的光波長範圍是可穿透的

[8]，我們實驗中所用的鈦藍寶石雷射中心波長 820nm(1.5ev)，

是屬於可穿透區，並且 GaSe 會有雙光子吸收係數。利用鈦藍寶石雷射可以得出雙光子吸收係數以及非線性折射係數。

4 . 2 實驗結果

實驗數據分為兩類：光圈全開(s=1)和光圈開至剩原來穿透率的 40％(s=0.4)，並改變入射光平均功率所量測的一系列關係圖。

在不同的功率下，我們發現在 s=1 焦點處（z=0），光穿透率均有明顯下降的情形，由此可知在這些功率下 GaSe 會有非線性的吸收效應。由（2-23）式中得知非線性吸收係數β和樣品在焦點處的穿透率有關，把（2-23）中焦點處的穿透率對 q（0，0）作圖。把低入射功率在焦點處的穿透率所對應的 q(0，0)求出後，

利用β＝q(0，0)/I

0 eff

來算出非線性吸收係數β的大小（圖 4-28）。我們求出的β＝13.28±0.2cm/GW。這個數值經過理論計算，以及圖 2-4 所顯示出來的結果β＝10.05cm/GW 是相近的。所

以可以判斷我的數值是比較接近理論計算的。

在光圈關小時（s=0.4），非線性吸收的效應與非線性折射的效應會一起出現，使得他原有明顯的波峰-波谷值（n2>0），或是波谷波峰值（n2<0）的趨勢不明顯。所以我們為了消去非線性吸收效應，

就利用 s=0.4 的數值除以 s=1。整理後的曲線顯示了波谷波峰的趨勢，表示樣品為一自聚焦的樣品，非線性折射率 n

2

是正的。

4 . 2 - 1 ．非線性吸收

首先我們先看非線性吸收的部分，在圖 4-2 到圖 4-5 是屬於低入射光強度(I=0.05Gw/cm

²

∼0.067Gw/cm

²

)的歸一化量測數值。他們吸收的訊號明顯，但是因為看起來雜訊會比較大，經過估算出來的雜訊最大的差距大約是 0.025 左右，而在圖 4-20 與圖 4-21

（s=0.4/s=1）所 fitting 出來的曲線，他的△T

p-v

大約是在0.08~0.1 左右，也就是峰值（或是谷值）距離中心點有著 0.04~0.05 的差距。

所以這是我們所能做的最小光強度照射，再小的功率會使得雜訊與訊號分不清，因為一般而言我們想要得到的 S/N ratio 是在 ΔT p-v

∼ 0.1 ，這會是我們取值的最小範圍 [15] 。在圖 4-6∼圖 4-17 中，我們變化功率使得功率提高，此時入射強度變化是由

I=0.075Gw/cm

²

∼0.24Gw/cm

²

，在其中 S＝1 為非線性吸收係數，S

＝0.4 為非線性吸收與非線性折射的訊號都有。很清楚的他們在焦點附近都會有吸收的趨勢（因為穿透率慢慢下降），在此我先把注意力放在 S=1 光圈全開，也就是非線性吸收的地方，他的 S/N ratio 都還在正常的範圍，表示在此這些入射光強度的範圍（I = 0.05 Gw/cm

²

∼0.133 Gw/cm

²

）之內，我們可以得到很好的非線性吸收係數，也就是可以得出雙光子吸收（TPA）係數。經過計算與曲線 fitting( 圖 4-28)，我們得出在此的 TPA 係數β＝ 13.28± 0.2 cm/GW。根據理論計算，在 800nm 的β＝10.05 cm/GW。

4 . 2 - 2 ．非線性折射率

非線性折射係數的變化，必須先將非線性折射率的部分完全除去非線性吸收率的部分才是我們想要得到的非線性折射係數所以我們利用 s=0.4 / s=1 來得到我們要的數值。經過處理後得出來的曲線，才可以去推算折射率變化以及非線性折射係數。同樣的我先看在低光入射強度(I=0.05Gw/cm

²

∼0.067Gw/cm

²

)，我們可以看到他的 Noise ratio 是比較大的，所以我們入射光強度不能低於 0.05Gw/cm

²

。同樣的我們想取的最好的 S/N ratio 是在 Δ

T

p-v ∼ 0.1 時。在 I=0.005 Gw/cm

²

∼ 0.24 Gw/cm

²

（圖 4-20∼4-27）入

射光強度下，在這範圍內他的曲線變化是一個先下後上的曲線。就是以透鏡焦點（f＝5cm）為零點(z=0)，在焦點前（z < 0）先出現有波谷，而在焦點後(z > 0)出現有波峰的曲線，因為是此種趨勢，

所以我們可以得知此時我們的非線性折射率

n ²

>0 ，為自聚焦的現象。

接著我們把 I= 0.05Gw/cm

²

∼0.24 Gw/cm

²

區分成兩個部分。第一部份我們先把注意力放在比較弱的入射光強度 I = 0.005 Gw/cm

²

∼0.133 Gw/cm

²

（圖 4-20∼4-24），發現在這些光強度範圍內，隨著入射光強度增加，他的Δ

T

p-v 值也隨著變大（0.08∼

0.38），這都是在合理的範圍之內。一般而言在入射光強度變強時，

他的Δ

T

p-v也會隨著變大，可是不可能會大到沒有極限，為了取得最好的數據，在 1999 年，K.S. Bindra[15]等人，做了一連串的研究，發現在 0.1 < Δ

T

p-v < 0.4 這個範圍內，我們的訊號主要的將是由 bound electronic 的非線性折射係數(

γ

)的行為所貢獻，也就是主要是由三階的非線性係數(

χ

⁽³⁾)所貢獻的值。而隨著光強度再繼續增加，Δ

T

p-v也會再持續增加直到飽和（見圖 2-4）。在Δ

T

p-v >0.4 的時候，非線性的效應將主要是因為雙光子吸收(TPA)引發 free – carriers 的五階的非線性折射係數(

σ

)，也就是由五階的

非線性係數(

χ

⁽⁵⁾)的值會做出的主要貢獻（見圖 2-5）。

在 I=0.133 Gw/cm

²

∼0.24 Gw/cm

²

（圖 4-25∼4-27）的範圍，

我們發現他的Δ

T

p-v並沒有到達飽和，反而是隨著入射光強度的增加而減少，Δ

T

p-v由 0.36 ∼ 0.24，反而變小了（圖 4-29）。這系列的變化，我們將他列在表 4-1。

我們發現在我們將雙光子吸收係數（TPA）對入射光強度 I⁰做圖

（圖 4-29），在光強度變強時，我們的雙光子吸收係數也跟著降低了，所以我們可以由此說明在光強度變強時（>I=0.133 Gw/cm

²

），

雙光子吸收會變的飽和造成雙光子吸收係數降低，而造成我們的Δ

T

p-v會變小。

圖 4-2 I=0.05Gw/cm

²

s=1

-15 -10 -5 0 5 10 15

0.4 0.6 0.8 1.0

Normalization Transsmitance

z ( m m )

圖 4-3 I=0.05Gw/cm ² s=0.4

-15 -10 -5 0 5 10 15

0.80 0.85 0.90 0.95 1.00 1.05

Normalization Transsmitance

Z ( m m )

圖 4-4 I=0.067Gw/cm ² s=1

-15 -10 -5 0 5 10 15

0.4 0.6 0.8 1.0 1.2

Normalization Transsmitance

z ( m m )

圖 4-5 I=0.067Gw/cm ² s=0.4

-15 -10 -5 0 5 10 15

0.80 0.85 0.90 0.95 1.00 1.05

Normalization Transsmitance

z ( m m )

圖 4-6 I=0.075Gw/cm ² s=1

-15 -10 -5 0 5 10 15

0.7 0.8 0.9 1.0 1.1

Normalization Transsmitance

z ( m m )

圖 4-7 I=0.075Gw/cm ² s=0.4

-15 -10 -5 0 5 10 15

0.825 0.900 0.975 1.050

Normalization Transsmitance

z ( m m )

圖 4-8 I=0.098Gw/cm ² s=1

-15 -10 -5 0 5 10 15

0.6 0.8 1.0

Normalization Transsmitance

z ( m m )

圖 4-9 I=0.098Gw/cm ² s=0.4

-15 -10 -5 0 5 10 15

0.75 0.80 0.85 0.90 0.95 1.00

Normalization Transsmitance

z ( m m )

圖 4-10

I=0.133 Gw/cm ²

s=1

-15 -10 -5 0 5 10 15

0.4 0.6 0.8 1.0

Normalization Transsmitance

z ( m m )

圖 4-11 I=0.133 Gw/cm

²

s=0.4

-15 -10 -5 0 5 10 15

0.75 0.90 1.05

Normalization Transsmitance

z ( m m )

圖 4-12 I=0.15 Gw/cm ² s=1

-15 -10 -5 0 5 10 15

0.4 0.6 0.8 1.0

Normalization Transsmitance

z ( m m )

圖 4-13 I= 0.15 Gw/cm ² s=0.4

-15 -10 -5 0 5 10 15

0.75 0.80 0.85 0.90 0.95 1.00 1.05

Normalization Transsmitance

z ( m m )

圖 4-14 I= 0.2 Gw/cm ² s=1

-15 -10 -5 0 5 10 15

0.6 0.8 1.0

Normalization Transsmitance

z ( m m )

圖 4-15 I= 0.2 Gw/cm ² s=0.4

-15 -10 -5 0 5 10 15

0.70 0.75 0.80 0.85 0.90 0.95 1.00 1.05

Normalization Transsmitance

z ( m m )

圖 4-16 I= 0.24 Gw/cm ² s=1

-15 -10 -5 0 5 10 15

0.7 0.8 0.9 1.0 1.1

Normalization Transsmitance

z ( m m )

圖 4-17 I= 0.24 Gw/cm ² s=0.4

-15 -10 -5 0 5 10 15

0.65 0.70 0.75 0.80 0.85 0.90 0.95 1.00

Normalization Transsmitance

z ( m m )

圖 4-18 I= 0.267 Gw/cm ² s=1

圖 4-19 I= 0.267 Gw/cm ² s=0.4

-1.5 -1.0 -0.5 0.0 0.5 1.0 1.5

0.5 1.0

Normalized transmittance

z(mm)

-1.5 -1.0 -0.5 0.0 0.5 1.0 1.5

0.6 0.8 1.0

Normalized transmittance

z ( m m )

-15 -10 -5 0 5 10 15 0.950

0.975 1.000 1.025 1.050

Normalization Transsmitance

Z ( m m )

圖 4-20 I= 0.05 Gw/cm ² Δψ=-0.15102 ，Z0=2.75

-15 -10 -5 0 5 10 15

0.94 0.96 0.98 1.00 1.02 1.04 1.06

Normalization Transsmitance

z ( m m )

圖 4-21 I= 0.067 Gw/cm ²

Δψ=-0.24575 ，Z0=2.57

-15 -10 -5 0 5 10 15 0.94

0.96 0.98 1.00 1.02 1.04 1.06

Normalization Transsmitance

z ( m m )

圖 4-22 I= 0.075 Gw/cm ² Δψ=-0.26312 ，Z0＝2.5

圖 4-23 I= 0.098 Gw/cm ² Δψ=-0.42876 ， Z0=2.2

-15 -10 -5 0 5 10 15

0.90 0.95 1.00 1.05 1.10

Normalization Transsmitance

z ( m m )

-15 -10 -5 0 5 10 15 0.7

0.8 0.9 1.0 1.1 1.2 1.3

Normalization Transsmitance

z ( m m )

圖 4-24 I= 0.133 Gw/cm ² Δψ=-0.99088 ，Z0=2.1

-15 -10 -5 0 5 10 15

0.7 0.8 0.9 1.0 1.1 1.2

Normalization Transsmitance

z(mm)

圖 4-25 I= 0.15 Gw/cm ²

-15 -10 -5 0 5 10 15 0.85

0.90 0.95 1.00 1.05 1.10 1.15

Normalization Transsmitance

z ( m m )

圖 4-26 I= 0.2 Gw/cm ²

Δψ=-0.57954 ，Z0=2.15

-15 -10 -5 0 5 10 15

0.8 0.9 1.0 1.1 1.2

Normalization Transsmitance

z ( m m )

圖 4-27 I= 0.24 Gw/cm ²

Δψ=-0.52257 ，Z0=2.6

圖 4-28 T（0,s=1）對 q(0，0)的關係入射光強度

（Gw/cm ² ）

Δψ Z ⁰

(mm)

ΔT ^p-v Δn/I ⁰

(10^-3) 0.05 -0.15102 2.75 0.08 0.51457 0.067 -0.24575 2.57 0.1 0.56412 0.075 -0.26312 2.5 0.14 0.60034 0.098 -0.42876 2.2 0.2 0.65634 0.133 -0.99088 2.1 0.36 0.87052 0.15 -0.85603 2.49 0.32 0.6861

0.2 -0.57954 2.15 0.26 0.43417 0.24 -0.52257 2.6 0.24 0.32161

平均 2.495±

0.00352

表 4-1 Δψ、Z ⁰

^、

ΔT ^p-v

對不同入射功率的變化

0 2 4 6 8

0.00 0.25 0.50 0.75 1.00

T(0,s=1)

q ( 0 , 0 )

■ Experimental

- Theory

0 . 0 5 0 . 1 0 0 . 1 5 0 . 2 0 0 . 2 5

0 . 1 0 . 2 0 . 3 0 . 4

入射功率 I ⁰ (Gw/cm ² )

△

p-v

圖 4 - 3 0 穿透率變化對入射功率做圖 圖 4 - 2 9 雙光子吸收係數對光強度作圖

0 . 0 5 0 . 1 0 0 . 1 5 0 . 2 0 0 . 2 5 7

8 9 1 0 1 1 1 2 1 3 1 4

TPA

I

₀

( G W / c m

)

在光強度高的時候，我們必須考慮高階項的非線性效應，但是因為在曲線擬和時所考慮的方程式只有三階的效應，所以從擬和的結果中只能得到三階的係數(

χ

⁽³⁾)，無法直接得到五階或更高階的係數。因此我們把擬合之ΔΦ除以 ₀

I kL

_eff

再對 I

0

作圖，(雙光子吸收現象造成的高階效應)。因為雙光子吸收到使得五階的係數(

χ

⁽⁵⁾) 更加明顯。

在文獻[15]中，我們發現在入射光增加時，

ΔT ^p-v

^也隨著增加，在 0.1

< ΔT p-v <

0.4 時，他的非線性主要是由三階非線性的

χ

△

n/I ^{0 (} 10 ^-3 ⁾

入射光強度 I ⁰ (Gw/cm ² )

圖 4-31 折射率變化對入射強度作圖

0.05 0.10 0.15 0.20 0.25

0.2

0.3

0.4

0.5

0.6

0.7

0.8

應主要就被雙光子吸收所造成的五階的非線性折射係數(

χ

⁽⁵⁾)所取代，變成五階的非線性折射係數(

χ

⁽⁵⁾)做出最主要的貢獻，然後整個圖就會產生反轉的圖形（圖 4-31）。發現在入射光強度 I＝0.133 Gw/cm

²

之後（也就是

ΔT ^p-v

∼0.4）他的變化跟圖 1-1 具有相同的趨勢。在反轉之後，我們會得到較大的γ值，以及較小的σ值，這是不正確的，因為此時已經是飽和的現象了，所以我們必須要限制在 0.1 <

ΔT ^p-v

< 0.4 的範圍內，此時

I

∆ n

會隨著強度

I

₀成線性增加。

擬合的直線截距 =3.779x10^-13cm²/W ，斜率 =2.855x10^-3 1/(GW)²。配合 (2-25) ， ₀

I I C

n

σ

γ +

∆ ≅

(c=

ω β

η

t

0 ) ，可估算出γ

=3.779x10^-13cm²/W，σ^r=1.25x10^-18cm³。

4 . 2 - 3 ．串連二階過程的等效三階效應

我們推斷他的非線性折射率是來自於串連二階過程的等效三階效應(effective χ⁽³⁾ due to cascaded χ⁽²⁾:χ⁽²⁾ process)。

這是需要 d

_eff

大的晶體，才有可能會有串連的效應，而 GaSe 就是 d

_eff

很大的晶體，所以我們會有串連的效應。

因為通常當入射光子能量是介於一半能隙和能隙之間時

個χ⁽³⁾<0 的特性，所以在我們量出他的 n

₂ ^eff

<0 時他本身的χ⁽³⁾<0

可以利用 4-2 式做圖，我們可以得到圖 4-37，在圖 4-37 我們可以發現大約在 5°左右是 GaSe 的相位匹配角，而在相位匹配角附近移動，我們可以得到不同的非線性三階折射係數。我們以入射光強度 I＝0.133 Gw/cm

²

在相位匹配角附近移動我們可以得到正負的 n

₂ ^eff

數值，我們分別得到 n

₂

eff= 3.779×10-17(m

²

/W)以及-3.337×10-17(m

²

/W)所對應的關係我們將他畫在圖 4-37 發現，他分別的角度大約是在相位匹配角（≒5°）的附近。

GaSe 在 800nm 附近的時候的折射率， no,w=3.25604，

ne,w=2.76042 ，在 400nm 時 ne,2w=2.76312, no,2w=3.26085，

eff

=86pm/v [12]帶入 4-2 式，再將所得到的 n（θ）e,2w 帶入 2-32 式就可以得到我們所要求的 n

₂ ^eff

值。所以我們推斷他的非線性折射率是來自於串連二階過程的等效三階效應(effective χ⁽³⁾ due to cascaded χ⁽²⁾:χ⁽²⁾ process)。而且會有正負值的變化。

-10 0 10 0.6

0.8 1.0

Normalized transmittance

z(mm)

圖 4-32 I＝0.133GW/cm

²

s=1

-10 0 10

1.2 1.3 1.4 1.5 1.6 1.7 1.8

Normalized transmittance

z(mm)

圖 4-33 I＝0.133GW/cm

²

s=0.4

Optic axis

θ Z

Extraordinary ray

圖 4-35 產生機制示意圖

-15 -10 -5 0 5 10 15

0.90 0.95 1.00 1.05 1.10

Normalized transmittance

z ( m m )

圖 4-34 I＝0.133GW/cm

²

s=0.4/s=1

Optic axis D i r e c t i o n

matching

o r d i n a r y r a y i n d e x c i r c l e E x t r o o r d i n a r y r a y i n d e x e l l i p s e

θ

圖 4-36 折射率橢球方程式

n²^{e f f}= 3 . 7 7 9 ×

4.4 4.5 4.6 4.7 4.8 4.9 5.0 5.1 5.2 5.3 -8.00E-017

-6.00E-017 -4.00E-017 -2.00E-017 0.00E+000 2.00E-017 4.00E-017 6.00E-017 8.00E-017

n²^{e f f}= - 3 . 3 3 7 ×

Angle n

₂ ^eff

光強度增強的變化

接下來我們看更強的入射光強度時的變化，當我們使用入射

在文檔中 Z-掃瞄量測硒化鎵晶體之非線性效應 (頁 37-0)

第三章 實驗架構與步驟

3.3 實驗步驟

∆

∆

第四章 結果與討論

4.1 Z-掃瞄

µ

0

kw

W

[8]，我們實驗中所用的鈦藍寶石雷射中心波長 820nm(1.5ev)，

4 . 2 實驗結果

0

eff

2

4 . 2 - 1 ．非線性吸收

2

2

p-v

2

2

2

2

4 . 2 - 2 ．非線性折射率

2

2

2

T

2

2

n 2

2

2

2

2

T

T

T

γ

χ

T

T

σ

χ

2

2

T

T

2

T

2

Normalization Transsmitance

圖 4-3 I=0.05Gw/cm 2 s=0.4

Normalization Transsmitance

圖 4-4 I=0.067Gw/cm 2 s=1

Normalization Transsmitance

圖 4-5 I=0.067Gw/cm 2 s=0.4

Normalization Transsmitance

圖 4-6 I=0.075Gw/cm 2 s=1

Normalization Transsmitance

圖 4-7 I=0.075Gw/cm 2 s=0.4

Normalization Transsmitance

圖 4-8 I=0.098Gw/cm 2 s=1

Normalization Transsmitance

圖 4-9 I=0.098Gw/cm 2 s=0.4

Normalization Transsmitance

I=0.133 Gw/cm 2

Normalization Transsmitance

2

Normalization Transsmitance

圖 4-12 I=0.15 Gw/cm 2 s=1

Normalization Transsmitance

圖 4-13 I= 0.15 Gw/cm 2 s=0.4

Normalization Transsmitance

圖 4-14 I= 0.2 Gw/cm 2 s=1

Normalization Transsmitance

圖 4-15 I= 0.2 Gw/cm 2 s=0.4

Normalization Transsmitance

圖 4-16 I= 0.24 Gw/cm 2 s=1

第三章實驗架構與步驟

第四章結果與討論

²

²

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²

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²

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n ²

²

²

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²

²

圖 4-3 I=0.05Gw/cm ² s=0.4

圖 4-4 I=0.067Gw/cm ² s=1

圖 4-5 I=0.067Gw/cm ² s=0.4

圖 4-6 I=0.075Gw/cm ² s=1

圖 4-7 I=0.075Gw/cm ² s=0.4

圖 4-8 I=0.098Gw/cm ² s=1

圖 4-9 I=0.098Gw/cm ² s=0.4

I=0.133 Gw/cm ²

²

圖 4-12 I=0.15 Gw/cm ² s=1

圖 4-13 I= 0.15 Gw/cm ² s=0.4

圖 4-14 I= 0.2 Gw/cm ² s=1

圖 4-15 I= 0.2 Gw/cm ² s=0.4

圖 4-16 I= 0.24 Gw/cm ² s=1

圖 4-17 I= 0.24 Gw/cm ² s=0.4

圖 4-18 I= 0.267 Gw/cm ² s=1

圖 4-19 I= 0.267 Gw/cm ² s=0.4

圖 4-20 I= 0.05 Gw/cm ² Δψ=-0.15102 ，Z0=2.75

圖 4-21 I= 0.067 Gw/cm ²

圖 4-22 I= 0.075 Gw/cm ² Δψ=-0.26312 ，Z0＝2.5

圖 4-23 I= 0.098 Gw/cm ² Δψ=-0.42876 ， Z0=2.2

圖 4-24 I= 0.133 Gw/cm ² Δψ=-0.99088 ，Z0=2.1

圖 4-25 I= 0.15 Gw/cm ²

圖 4-26 I= 0.2 Gw/cm ²

圖 4-27 I= 0.24 Gw/cm ²

圖 4-28 T（0,s=1）對 q(0，0)的關係入射光強度

（Gw/cm ² ）

Δψ Z ⁰

ΔT ^p-v Δn/I ⁰

表 4-1 Δψ、Z ⁰

ΔT ^p-v

入射功率 I ⁰ (Gw/cm ² )

ΔT ^p-v

n/I ^{0 (} 10 ^-3 ⁾

入射光強度 I ⁰ (Gw/cm ² )