在本實驗的操作中，仍然有許多我們無法克服的因素在其中，像是光學元件、
模擬程式等，在未來若隨著科技進步，我們可在更多的簡併共振腔中觀察到更多 的 Herriott-type 模態，就可以從中得到更多 Herriott-type 模態、簡併共振腔，與 魔梯現象的相關資訊。
在本篇實驗中，並沒有實際探討出實驗上產生 Herriott-type 模態的物理成因，
根 據 以 往 的 研 究 ， 在 產 生 Herriott-type 模 態 時 ， 亦 會 同 時 產 生 出 依 循 著 Herriott-type 模態的擺線模態[18]。除了該擺線模態與 Herriott-type 模態的線性偏 振方向呈現垂直之外，透過研究的整理，我們可以得知該擺線模態，恰巧為透過 增加離軸變化成 Herriott-type 模態之前的利薩茹圖形之 LG 轉換，若可以將這些 模態之間的變化進一步分析，除了能了解從利薩茹圖形轉變成 Herriott-type 模態 的過程，將更了解 Herriott-type 模態得以在 a-cut 晶體產生的原因。
除了了解模態成因之外，Herriott-type 模態本身的幾何軌跡結構，可以說是 儀器 Herriott cell 的雷射版本，若透過雷射的優點加以改良現今的 Herriott cell，
或許將可以發展出更優於以往的儀器得以使用，例如：共振腔條件的緣故可以使 體積在更小，雷射強度也較一般光源強且較穩定，並透過不同增益介質，有多種 不同光束可以選擇，包含了不可見光。
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在實驗的第二部份，我們所探討的主題為產生 Herriott-type 模態的腔長與橢 圓率的關係，在這部份中，我們只作了相當有限的觀察。在一個腔長的範圍中，
若有好的條件，是可以詳細的在每一個腔長下紀錄資訊，來理解橢圓率的變化，
再者，橢圓率變化的計算也或許有更好的方式可以表達。
透過本實驗我們知道 Herriott-type 模態本身介於 HG 與 LG，則我們可以可 以知道 Herriott-type 模態是具有角動量的光場結構，若談起角動量的特性及應用，
或許資訊會來得比一般 LG 好，且隨著結構簡單而易操控。在科技應用方面，具 有角動量的光場操控微粒子的功用也是相當熱門的探討問題，例如：在光學鑷子 實驗中可以利用每道光束做定量的實驗。
談起未來應用，我們知道，結構性的光場的產生與應用，一直都是近年來光 學領域中重要的研究之一，而本實驗，也是一個可以將原本波動特性的光場，轉 變成古典幾何軌跡去解釋和研究的實驗方式，進而利用古典與量子之間的對應關 係，對量子力學有更深層的認識。
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參考文獻
[1] G. M. Lerman, L. Stern, and U. Levy, “Generation and tight focusing of hybridly polarized vector beams,” Opt. Express 18(26), 27650-27657 (2010).
[2] Y. F. Chen, T. H. Lu, K. W. Su, and K. F. Huang, “Devil’s staircase in three-dimensional coherent waves localized on Lissajous parametric surfaces,” Phys.
Rev. Lett. 96(21), 213902 (2006).
[3] C. H. Chen, P. T. Tai, W. H. Chiu, and W. F. Hsieh, “Transverse excess noise factor and transverse mode locking in a gain-guided laser,” Opt. Commun., 245(1-6), 301-308, (2005).
[4] J. B. McManus, P. L. Kebabian, and M. S. Zahniser, “Astigmatic mirror multipass absorption cells for long-path-length spectroscopy,” Appl Opt 34(18), 3336-3348 (1995).
[5] Port City Instruments. LLC., “Meter Herriott Cell,” 2014.
http://portcityinstruments.com/products-hcells.php (15 June 2014).
[6] T. H. Lu, Y. C. Lin, Y. F. Chen, K. F. Huang, “Generation of multi-axis Laguerre－
Gaussian beams from geometric modes of a hemiconfocal cavity,” Opt. Express 17, 3007 (2009).
45
[7] T. H. Lu, Y. C. Lin, H. C. Liang, Y. J. Huang, Y. F. Chen, and K. F. Huang,
“Observation of lasing modes with exotic localized wave patterns from astigmatic large-Fresnel-number cavities,” Opt. Lett. 35, 345-347 (2010).
[8] 丁勝懋, 雷射工程導論(4th ed.) (2001).
[9] Eksma optics, coating specifications (2005).
[10] The Sol-Gel Gateway, “YVO4:Ln (Ln=Eu, Nd) luminescent nanoparticles),”
http://www.solgel.com/articles/Sept00/Huignard.htm (15 June 2014).
[11] U-Oplaz Technologies, Inc. “Neodymium doped yttrium orthvanadate (Nd:YVO4) crystal,” http://www.u-oplaz.com/crystals/crystals20-1.htm (15 June 2014).
[12] Foctek Photonics, Inc. “Nd:GdVO4 Crystal,”
http://www.foctek.com/products/Nd_GdVO4.htm (15 June 2014).
[13] Coherent, “Nd:YVO4 Data Sheet,”
http://lasers.coherent.com/search?w=nd%20yvo4 (15 June 2014).
[14] Norman Hodgson and Horst Weber, Optical Resonators (Springer 1997).
[15] P. W. Milonni, and J. H. Eberly, Laser Physics (2010).
46
[16] Sasada Lab. Department of Physics, Keio University, “Light possessing orbital angular momenta,” http://www.phys.keio.ac.jp/guidance/labs/sasada/research/
orbangmom-en.html (15 June 2014).
[17] T. H. Lu, Y. F. Chen, and K. F. Huang, “Generation of polarization-entangled optical coherent waves and manifestation of vector singularity patterns” Phys. Rev. E 75, 026614 (2007).
[18] T. H. Lu, Y. C. Lin, Y. F. Chen, and K. F. Huang, “Three-dimensional coherent optical waves localized on trochoidal parametric surfaces” Phys. Lett. 101, 233901 (2008).