二、風洞構造:
第二節 實驗條件
依據流體力學的原理,風洞內模擬之流場與實際流場須滿足下列相似 性要求:
一、 幾何相似性:
1. 模型和真實建築物各方向之比例縮尺必須相同
Hm = 0.5 m,風洞中邊界層的厚度δm= 1.0 m。
其中L 為紊流的積分尺度(Integral length scale),邊界層流中的積t 分尺度約為Lt = 30. δ。
50 m的建築物,迎風面積之方根之8倍為560 m,若縮尺比為1/200,則 模型半徑為2.8 m,亦即風洞寬度至少需要5.6 m以上,較不合理。但 若以建物高度3倍為半徑,若縮尺比為1/200,則模型半徑為1.5 m,風 洞寬度僅需要3.0 m,較接近一般建築物試驗用風洞之尺寸。
式中U 為邊界層外之風速。環境風場之風洞實驗所採用之風速δ Uδ 大約介於8 ~ 15 m/s之間。
2. 黏性次層
地表附近有黏性次層(viscous sublayer)
u*
10 z= ν
式中u*為剪力速度。若在風洞實驗中,黏性次層的厚度大於行人風 場之高度,則所量測得之地表風速因受到流體黏滯性的影響,便無 法滿足紊流流場的相似性。譬如建築物的縮尺比例為1/500,行人風 場的實際高度為1.5 m ~ 2.0 m,則風洞實驗需量測離地表3.0 m ~ 4.0 mm高度處之風速,若此高度小於黏性次層的厚度,則此處之風速無 法正確地反應出現場的紊流流速。
三、動力相似性:要求風洞實驗之雷諾數、羅士比數、理察生數與實際 流場相同。
1. 雷諾數相似
雷諾數(Reynolds no.)的定義為
= UνL Re
式中L為流場之特徵長度,U為流場之特徵速度,ν為空氣之運動黏滯 係數。雷諾數代表慣性力和黏滯力之比,雷諾數小時,黏滯力大於慣 性力,流場中的擾動會因黏滯力而衰減,流速穩定,流況為層流;反
之,若雷諾數較大時,流場較不穩定,擾動容易增強,形成亂流。
大氣邊界層之特徵雷諾數高達107 ~ 108以上,表示流況屬於亂 流,且慣性力遠大於黏滯力。但要求風洞內之雷諾數與實際情況相同 幾無可能,所幸紊流在高雷諾數具有雷諾數相似性之特徵,亦即當雷 諾數超過某臨界值時,紊流結構之特徵不受雷諾數大小的影響。由實 驗結果顯示,當雷諾數大於104時,非流線形物體所受的阻力係數及 紊流流場不再受雷諾數的影響[文獻15]。
一般在評估建築物周遭風場時,建築物實體的高度約為100 ~ 200 公尺,如果模型之比例縮尺為1/200 ~ 1/500,風速的縮尺為1/2 ~ 1/3,
亦即模型之高度約為0.3 m,風洞內風速約為10 m/s,則風洞內模型的 雷諾數約為105,超過臨界雷諾數104。換句話說,當風洞內的特徵雷 諾數超過臨界雷諾數,風洞內的風場應能合理地模擬實際建築物周遭 之風場。
2. 羅士比數相似:
羅士比數(Rossby no.)的定義為
L Ro U
= Ω
式中Ω = 7.29×10-5 s-1為地球自轉之角速度,L為水平距離。羅士比數 Ro代表地球自轉之科氏力對氣流的影響。高層建築物所影響之風場環 境約為高樓周遭L = 1000 m的範圍,若風速之數量級為10 m/s,羅士 比數Ro為140。這表示環境風場的問題中,科氏力遠小於慣性力,科 氏力的效應可予以忽略。
3. 理察生數相似:
理察生數(Richardson no.)的定義為
2
模型實驗之初始條件的相似性要求風洞中迫近流場(approaching flow) 與 實 際 流 況 相 似 , 且 迫 近 流 場 之 邊 壁 必 須 滿 足 完 全 粗 糙 (completely rough)的條件
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