第三章 光激發螢光模型
第五節 擬合参數與峰值位移趨勢模擬
本小節為探討不同擬合參數對於 PL 頻譜峰值位移之影響，擬合參數設定以
【表 三-二】為基準，一次變動一種擬合參數；變動的參數依序為電子電洞對復 合時間（τr）、量子點平均距離（Lb）及量子點分佈中心（Ec）。
第一項 電子電洞對復合時間對藍移現象之影響
參考【圖 三-三十】，對於電子電洞對復合時間對峰值藍移現象的影響，我 們選用了三種不同的時間（τr =200, 400, 800ps）。由圖中可以看出當復合時 間越大時，峰值的藍移現象越明顯，即在小氬雷射線功率時離量子點分佈中心
（Ec=1280meV ）越遠，造成此現象的原因在於當復合時間越大時，相對來說 電子穿隧時間也就越小，電子更容易在量子點內重新分佈，藍移現象自然更加明 顯；【圖 三-三十一】為電子穿隧時間與復合時間之關係圖，可知此三種復合時 間皆與穿隧時間相匹配。
圖 三-三十 電子電洞對復合時間與峰值藍移現象之關係圖
圖 三-三十一 電子電洞對復合時間與穿隧時間關係圖
第二項 量子點平均距離對藍移現象之影響
參考【圖 三-三十二】，對於量子點平均距離對藍移現象的影響，我們選用 了三種不同的量子點平均距離（Lb=6.1, 7.1, 8.1nm），由圖可知當量子點平均 距離越進時，峰值的藍移現象也將越明顯；原因在於根據第三章第二節【式 三-四】所言，
) ( 216
.
24 0
. 8 )
( j LB m Eb j
t ε e ε
τ = ∗×∆ 【式 三-四】
電子的穿隧時間正相關於量子點的平均距離（參考【圖 三-三十三】為電子穿隧 時間與量子點平均距離關係圖），因此當量子點平均距離越短時，電子穿隧時間 也將越短，電子在量子點間重新分佈的行為更加明顯。由於量子點平均距離位於
【式 三-四】之指數項，因此量子點平均距離對於穿隧時間的計算上非常敏感而 間接影響到峰值藍移現象。
圖 三-三十二 量子點平均距離與峰值藍移現象之關係圖 量子點平均距離越小，峰值藍移現象越明顯
圖 三-三十三 量子點平均距離與穿隧時間關係圖
根據【式 三-四】穿隧時間的計算上對量子點平均距離很敏感，間接影響到峰值藍移現象
第三項 量子點分佈中心對藍移現象之影響
參考【圖 三-三十四】，我們選用三種不同的量子點分佈中心（Ec=1260, 1280, 1300meV）來觀察其對峰值藍移現象之影響。由圖中可以看出三種不同量 子點分佈中心對藍移現象影響為縱軸方向的平行移動，並沒有明顯改變藍移現象 的程度。【圖 三-三十六】則為根據【式 三-四】所繪出的量子點分佈中心對穿 隧時間的關係圖，由於量子點分佈中心位於【式 三-四】中指數的根號當中，因 此對於穿隧時間之影響並沒有量子點平均距離來得大，自然對於藍移現象程度的 改變沒有量子點平均距離大，僅有在峰值位置上平行移動的影響。
圖 三-三十四 量子點分佈中心與峰值藍移現象之關係圖
不同的量子點分佈中心對於藍移現象僅在峰值位置上做水平的移動，並沒有造成藍移現象程度上 的影響。
圖 三-三十五 量子點分佈中心與峰值藍移現象之關係圖
圖 三-三十六 量子點分佈中心與穿隧時間關係圖
因量子點分佈中心位於【式 三-四】指數中的根號位置，因此對於穿隧時間計算上的影響不若量 子點平均距離來得大