三對角線矩陣之幾何觀
呂 宗澤 · 鄭穗生
一. 簡介
三對角線矩陣是一種特別的方陣, 型如
T (g) =
g 1 h 1 0 · · · 0
f 1 g 2 h 2 0 ·
0 · · · .. .
. .. ... ... 0
f n−2 g n−1 h n−1
0 · · · 0 f n−1 g n
,
(1)
非 零 分 量 只 分 佈 在 主 對 角 線 及 其 上 下 次 對角 線 上, 其 他 分 量 均 為 0。
因 為 這 種 稀 疏 的 特 性, 三 對 角 線 矩 陣 比 一 般 矩 陣 有 更 好 的 性 質, 有 更 多 的 理 論 被 發 現, 研 究 起 來 當 然 也 比 較 容 易。 事 實 上 它 在 矩 陣 理 論 或 矩 陣 計 算 上 都 扮 演 了 一 個 重 要 的 角 色。
十 多 年 前, 我 們 一 個 在 清 華 大 學 的 研 究 小 組, 經 過 多 年 的 努 力, 自 行 開 發 一 套 幾 何 的 觀 點 來 研 究 三 對角 線 矩 陣 的 可 逆 性, 陸 續 得 到 一 些 有 趣而 且 具 應 用 價 值 的 結 果 [1 − 5]。 本 文 的 目 的 是 希 望 由 淺 顯 的 方 式 來 介 紹 這 套 幾 何, 指 出 一 些 我 們 最 新 的 研 究 方 向。 要 瞭 解 本 文, 大 概
需 要 修 過 一 學 期 的 線 性 代 數, 但 其 中 一 些 概 念 高 中 學 過 的 矩 陣 已 足 夠 了。
底 下 我 們 討 論 的 三 對 角 線 矩 陣, 其 分 量 均 為 實 數。 首 先 觀 察 一 個 特 別 的 三 對 角 線 矩 陣
M =
a 1 1 b 0
1 c 1 1 d
,
其 次 對角 線 上 有 一 零 分 量。 M 是 否 有 反 矩 陣, 只 要 檢 查 M 的 行 列 式 是 否非 零, 但
det(M) =
a 1 1 b 0
1 c 1 1 d
=
a 1 1 b
·
c 1 1 d
,
.
... ... ... ... ... ... ... ... ... . .. .. . .. .. .. . .. . . .. .. . .. .. .. . .. . . .. .. . .. .. .. . .. . . .. . .. .. .. .. . .. . . .. .. . .. .. .. . .. . . .. . .. .. .. .. . .. .
因 此 M 可 逆 (即 有 反 矩 陣) 的 充 要 條 件 是 其 子 矩 陣
"
a 1 1 b
#
與
"
c 1 1 d
#
(2) 的 行 列 式 皆 不 等 於 零, 亦 即 此 二 矩 陣都 可 逆, 所 以 三 對 角 線 矩 陣 若 有
1
註
:
組員 鄭穗生、 趙昭子、 呂宗澤、 李宏展、 吳淑惠、 謝良瑜、 盧瑞棻、 羅家耀、 林素心。次對角線上分量為零, 其是否可逆能由 其數個子矩陣的可逆性得知。
要求 M 的固有值, 即解特徵方程式 det(M − λI)
=
a − λ 1
1 b − λ 0
1 c − λ 1
1 d − λ
=
a − λ 1 1 b − λ
·
c − λ 1 1 d − λ
的根, 因此 M 的固有值即其二子矩陣 (2) 的固有值聯集。 所以, 次對角線上有分量為零 時, 探討其可逆性及固有值的問題, 可化成一
些維數較小的子矩陣的對應問題。 換句話說,
我們只要研究次對角線分量均非零的三對角 線矩陣, 一般的情形都可簡化成這種型式來 討論。
在解線性方程組時, 我們都知道其中一
個方程式的每個係數都乘上同一非零常數時,
其解不會改變, 或者某個變數在所有方程式
的係數, 都乘上同一非零常數時, 其解除了在 此變數上有增減外, 其他的均不變。 這種“伸 縮”的技巧也可應用在三對角線矩陣上, 例如 f
1
f2
h1
h2
6= 0 時T =
g
1
h1
0 f1
g2
h2
0 f
2
g3
.的行列式可改寫如下:
det(T ) =
g
1
h1
0 f1
g2
h2
0 f
2
g3
= f
1
g
1
h1
0 1g f
21h f
21 0 f2
g3
= f
1
h1
g
1
1 01
f g
21
h
1h
2f
10
h f
21 g3
= f
1
h1
· f2
h1
g
1
1 01
f g
12h
1h f
12 0 1h f
21g3
= f
2
h2
·g
1
1 01
f g
1h
21 1 0 1h f
21h f
12g3
,
因此 T 的可逆性可轉化成矩陣
g
1
1 01
f g
12h
1 1 0 1f f
12h h
12g3
的 可 逆 性, 新 矩 陣 的 次 對 角 線 分 量 均 為 1, 當 然 比 T 容 易 研 究。 同 理 只 要 瞭 解 n × n 矩 陣
A(g) =
g
1
1 1 g2
1. .. ... ...
1 g
n−1
1 1 gn
的 可 逆 性, 就 可 解 決 T (g) 是 否 可 逆 的 問 題 [3, §5]。 底 下 我 們 就 針 對 A(g) 這 矩 陣 來 研 究。
二. 奇異曲面
我們這套幾何乃將矩陣 A(g) 看成其主 對角線向量 g = (g
1
, g2
. . . gn
) 的函數, 討 論在不同 g ∈ Rn
時 A(g) 的可逆性。 為方 便討論, 我們有以下的定義: 若 A(g) 可逆, 我們說向量 g 是正則的, 否則稱 g 為奇異的;在 R
n
中, 若一個集合內的每個向量都是正則 (奇異) 的, 則稱此集合為正則 (奇異) 集。
先看 2 × 2 矩陣 E =
"
x 1 1 y
#
的例子, 將有助我們理解 A(g) 可逆的幾何意 義。 E 的行列式很容易算出, 即 xy − 1, 因 此 E 不可逆的充要條件是對角線 (x, y) 在 雙曲線 xy = 1 上 (見圖 1)。 用我們上面的 定義來說, xy = 1 為 R
2
平面上所有奇異點 所成的集合, 可以稱它為奇異曲線; 雙曲線外 的點都是正則的, 這些點所構成的集合稱為 正則區域。 注意到雙曲線有兩支, 每支都是無 界的閉集。...
.. .. . .. .. . .. .. . .. .. . .. .. . .. .. . .. .. . .. .. . .. .. . .. .. . .. .. . .. .. . .. .. . .. .. . .. .. . .. .. . .. .. . .. .. . .. .. . .. .. . .. .. . .. .. . .. .. . .. .. .. . .. . .. .. . .. .. .. . .. . .. .. . .. .. .. . .. . .. .. .. . .. .. . .. . .. .. . .. .. .. . .. . .. .. . .. .. .. . .. . .. .. . .. .. .. . .. . .. .. . .. .. .. . .. . .. .. . .. .. .. . .. . .. .. . .. .. .. . .. . .. .. . .. .. .. . .. . .. .. .. . .. .. . .. . .. .. .. . .. .. . .. . .. .. .. . . . .. . .. .. .. . .... . .. . .. .. .. . ..
.. ...
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D
2 0
D1 2
D
2 1
D2 2
S
0 2
S1 2
xy = 1
圖 1
不難 將 這 個 概 念 推 廣 到 n 維 矩 陣 A(g):
S
n
= {g ∈ Rn
| det(A(g)) = 0}為 n 維 空 間 的 奇 異 集, 其 他 地 方 構 成 正 則 區 域。 有 趣 的 是 這 個 奇 異 集
可 分 成 n 個 互 不 相 交 的 部 份, 每 部 份 都 是 無 界 的 連 通 閉 集, 而 且 具 有“曲 面”的 性 質 [4]。 這 n 部 份 奇 異 曲 面, 兩 兩 間 到 底 有 什 麼 不 同 呢? 要 解 釋 此 差 異, 我 們 需 要 伴 隨 向 量 與 振 動 次 數 的 概 念。
首 先 我 們 定 義 A(g) 第 k 個 主 子 矩陣 的行 列 式 為
A
k
=g
1
1 1 g2
·· . .. ...
. .. · 1 1 g
k
, k = 1, 2, . . . , n,
則 根 據行 列 式 展 開, 可 得 遞 推 式
A
k−1
= gk+1
g
1
1 1 g2
·· . .. ...
. .. · 1 1 g
k
−
g
1
1 01 g
2
. .. ... . .. 1 . .. gk−1
01 1
= g
k+1
Ak
− Ak−1
。 (3)設 定 A
−1
= 0 及 A0
= 1, 我 們 就 可 利 用三 項 遞 迴 式 (3) 遂 次 算 出 A1
, A2
, . . . , An
, 最 終 的 An
即 為 A(g) 的 行 列 式。 對 每 個 g ∈ Rn
, 都 可 定 義 出 數 列 {Ak
}n k=−1
, 因 此 我 們 稱C(g) = (A
−1
, A0
, . . . , An
)為 g 的 伴 隨 向 量。
將 伴隨 向 量 的 下 標 與 對 應 分 量 {(k, A
k
)| k = −1, 0, . . . , n} 在 平 面 上 畫 出 來, 就 得 到 n + 2 個 點。 連 續 兩 點 用 直 線 段 連 起 來, 就 得 到 一 個 折 線 (如 圖 2), 這 個 折 線 的 零 根 就 稱 為 c(g) 的 節 點。 注 意 到 連 續 兩 個 Ak
及 Ak+1
不能 同 時 為 0, 否 則 根 據 (3) c(g) 只能 為 零 向 量, 這 與 A0
= 1 相 矛 盾。因 此 c(g) 節 點 數 目 必 為 有 限, 設 I 為 [−1, n] 的 一 個 子 區 間, 我 們 就 可 定 義 c(g) 在 I 的 振 動 次 數 V (c(g); I) 為 c(g) 在 I 的 節 點 數 目。
... ...
. ...
.. ... . .
.. .. .. . . . . . . . .. .. .. . ...
.. .. .. . . . . . . . .. .. .. . ...
.. .. .. . . .. . . . .. .. .. . ...
.. .. .. . . .. . . . .. .. .. . ...
.. .. .. . . . . . . . .. .. .. . ...
. .. .. . .. . . . .. . .. .. . ...
. .. . .. .. . .. .
. .. . .. .. . .. .
. .. . .. .. . .. .
. .. . .. .. . .. .
. .. . .. .. . .. .
. .. . .. .. . .. .
. .. . .. .. . .. .
−1 0 1 2 3 · · · n−1 n
· · ·
圖 2
當 g 是 奇 異 時, A
n
= det A(g) = 0, 故 其 伴 隨 向 量 c(g) 產 生 的 折 線, 頭 尾 兩 端 ( k = −1 及 n) 都 是 節 點。 奇 異 曲 面 之 所 以 分 成 n 片, 乃 因 每 片 上 點 的 伴 隨 向 量 振 動 次 數 相 異 之 故, 因 此 我 們 可 以 定 義 第 k + 1 片 奇 異 曲 面 為S
k n
= {g ∈ Rn
| det A(g) = 0 且 V (c(g); (0, n)) = k},k = 0, 1, . . . , n − 1。
二 維 的 情 形 如 圖 1, S
2
= S0 2
∪ S1 2
, 其 中 S0 2
為 雙 曲 線 在 第 一 象 限 的 分 支, S1 2
為 雙 曲 線 在 第 三 象 限 的 分 支。對 任 何 奇 異 的 向量 g, 齊 次 方 程 組
A(g)x = 0
的 解 空 間 都 是 一 維 的; 若 g ∈ S
k n
, 則 非 零 解 x = (x1
, x2
. . . xn
) 產 生 的 折 線 在 [1, n] 間 有 n − 1 − k 個 零 根, 因 此 我 們 知道 x 的 振 動 次 數 為V (x; [1, n]) = n − 1 − k。
從 圖 1 我 們 觀 察 到 S
0 2
與 S1 2
是 對 原點 對 稱, 同 時 也 對 x + y = 0 直 線 對 稱; 就 每 支 曲 線 而 言, Sk 2
是 對 x = y 直 線 對 稱 的 (k = 1, 2)。 這 個 對 稱 性 不難 推 廣 到 n 維, 事 實 上 Sk n
與 Sn−k−1 n
是 對 原 點 對 稱 [4, 定 理 2.1], 且 對 下 列 子空 間 對 稱U = {(x
1
. . . xn
)| xi
+ xn+1−i
= 0, i = 1, 2, . . . , n}。當 n 為 奇 數 時, 正 中 間 的 曲 面 S
n
n−1 2本 身 就 對 原 點 及 U 對 稱。 另 外 每 片 曲 面 S
k n
都 是 對 下 列 子 空 間 對 稱 的 [4, 定 理 2.2]V = {(x
1
. . . xn
)| xi
= xn+1−i
, i = 1, 2, . . . , n}。上面 提 到, S
k n
有 曲 面 的 性 質, 其 中 比 較 重 要 的 是 這 些 曲 面 可 用 參 數 式 表 達。 以 S2
為 例, 由 於 它 是 用 方 程 式 xy − 1 = 0 定 義, 則 以 參 數 方 程 x = t, y =1 t
也 可表 示 S2
。對 於 一 般 的 奇 異 曲 面, 首 先 注 意 到, 如 果 A
1
, A2
, . . . , An−1
均 不 為 零, 則 (3) 式 可 改 寫 成g
k+1
= Ak+1
A
k
+A
k−1
A
k
, k = 0, 1, . . . , n−1。
因 g 是 奇 異 的, A
n
= 0。 設 定 參 數 ck
= Ak
/Ak−1
, k = 1, 2, . . . , n − 1 則 得 參 數 方 程 組
g
1
= c1
, gk
= ck
+c 1
k−1
, k = 2, . . . , n − 1, g
n
=c
n1
−1
,
(4) 其 中 注 意 到 我 們 用 了 n − 1 個 參 數 c
k
。依 振 動 數 目 的 定義, 知 g ∈ S
0 n
時, 其 伴 隨 向 量 中 的 A0
, A1
, . . . , An−1
均 為 正。 因 此 g 有 (4) 之 表 法, 其 所 有 參 數 ck
均 為 正。若 g ∈ Sn−1 n
, 則 其 伴 隨 向 量 中 的 A0
, . . . , An−1
正 負 相 間, 因 此 g 也 可 用 (4) 表 示, 但 所 有 參 數 均 取 負 值。至 於 其 他 曲 面 Sk n
(1 ≤ k ≤ n − 2) 上 的 點, 對 應 的 A1
, . . . , An−1
中 可 能 會 有 零 出 現, 其 參 數 表 示 法 當 然 會 比 較 複 雜, 有 興 趣 的 讀 者 可 參 考 [4,§3]。 利 用 這 些 參 數 表 示 法, 我 們 可 以 證 出 很 多 有 關 奇 異 曲 面 的 性 質, 例 如 它 們 的 延 伸 範 圍、 它 們 的 拓 樸 性 質、 它 們 的 對 稱 性 質 等 等。
三. 正則區域
從圖 1 可觀察到, 兩支奇異曲線 S
0 2
與 S1 2
將 R2
平面分成三塊正則區域。 在高維空 間也有同樣的情形, S0 n
, . . . , Sn−1 n
這 n 片曲 面將 Rn
空間分割成 n + 1 個不連通的正則 區域, 不同區域間的差別乃在其伴隨向量的 振動次數不一樣。 我們可精確地來定義第 k 個正則區域D
k n
= {g ∈ Rn
| det A(g) 6= 0 且 V (c(g); (0, n)) = k},k = 0, 1, . . . , n。
圖 1 標出 D
2 k
的位置, D2 0
乃在 S0 2
右上方部 份, D1 2
為 S0 2
與 S1 2
中間區域, D2 2
在 S1 2
左 下方。不難證出 [4], 每個正則區域 D
k n
都是 無界的連通開集。 奇異曲面有對稱性, 正則區 域當然也有, Dk n
與 Dn−k n
對原點對稱, 且對 子空間 U 對稱; 另外每個區域 Dk n
本身都對 子空間 V 對稱; 當 n 為偶數時, 正中間的區 域 Dn
n2 會對原點及 U 對稱。
一個令人驚訝的事情是, 這些正則區域 與奇異曲面是按著某種規律有條不紊的排列 著, 他們之間可以定義次序關係。 這個規則 很容易可從圖 1 看出來, 從右上往左下依次 是 D
0 2
, S0 2
, D1 2
, S1 2
及 D2 2
。 n 維的情形, 我 們可以考慮與 (1, 1, . . . 1) 向量平行的直線, 這種直線當然有無限多個, 但不管是那一條, 它上面正則區域與奇異曲面的次序都是一樣 的。 當某質點沿著此種直線移動, 其座標分 量由 +∞ 遞減到 −∞ 時, 它會依次經過 D0 n
, S0 n
, Dn 1
, S1 n
, . . . , Dn n−1
, Sn−1 n
而到 Dn n
。 瞭解了各個正則區域與各片奇異曲面的 空間次序關係, 就不難瞭解 S0 n
為 D0 n
之邊界, S
n−1 n
為 Dn n
的邊界, 而 Dn k
的邊界為 Sk−1 n
∪ Sk n
, k = 1, 2, . . . n − 1 [4, 定理 5.1], 也不難想像 Dk n
∪ Sk n
∪ Dk+1 n
為一開 集。 假設有一條路徑連接 Dn 1
內某點與 Dn 4
內某點, 則此路徑上必有 S1 n
, D2 n
, S2 n
, D3 n
與 S3 n
的點, [4, 定理 6.1]。 同樣地很容易可看 出, 若有某連通的正則集合, 則此集合必落在 某個 Dn k
內 [4, 定理 6.2]。四. 正則凸域
這一節我們對奇異曲面最外邊的正則集
再作說明, 先看二維的情形會帶給我們一些
靈感。 回憶 S
0 2
上點的參數式為 (t,1 t
), 其 中 t > 0; 每個正 t 就對應出 S0 2
上點 P = (t,1 t
)。 P 點外面可定義為(
|x| ≥ t|y| ≥
1 t
,.
...
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.. ... ..
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−P P
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圖 3
這 個 集 合 為 圖 3 中 格 子 點 的 部 份, 每 象 限 都 有 一 塊 無 界 的 區 域, 每 塊 形 狀 都 類 似。 注 意 到 這 集 合 除 了 點 P 及 −P 外, 其 他 點 都 是 正 則 的。
因 為 t 可 變 動, 實 際 上 我 們 有 無 窮 多 個這 種 集 合, 將 所 有 這 類 集 合 聯 集
起 來, 就 形 成 圖 4 的 點 狀 區 域 G。 G 除 了 在 邊 界 S
0 2
及 S1 2
上, 其 他 點 都 是 正 則 的, 而 且 G 在 每 個 象 限 內 都 是 一 個 凸集。...
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xy = −1
圖 4
高 維 時 首 先 考 慮 S
0 n
上 的點 P = (c1
, c2
+c 1
1, . . . , cn−1
+c
n1
−2
,
c
n1
−1
), 其 參 數 c
1
, . . . , cn−1
均 為 正。 此 點“外 面”的 集 合 可 定 義 為
|g
1
| ≥ c1
|g
k
| ≥ ck
+c 1
k−1
, k = 2, . . . , n − 1
|g
n
| ≥c
n1
−1
(5) 只要 (5) 中 有 一 個 不 等 式 是 嚴 格 大 於, 則 g 為 正 則 的。 它 的 證 明 其 實 很 容 易, 只 要 用 歸 納 法 證 明 三 項 遞 推 式 (3) 滿 足
|A
k
| ≥ ck
|Ak−1
| > 0, k = 1, . . . , n − 1, (6) 就 可 得 到 |An
| > 0, 有 興 趣 的 讀 者 可 參考 [1, 引 理 1,2]。 事 實 上 只 要 g 不 為±P , 滿 足 (5) 式 的 g 都 是 正 則 的 [4, 定 理 7.4]。
讓 正 的 參 數 c
1
, . . . , cn−1
變 動, (5) 式 就 定 義 出 許 多 不 同 的 集 合, 將 這 些集 合 聯 集 起 來, 就 得 到 一 個 區 域 G。 這 個 G 有 絕 對 對 稱 性, 也 就 是 說 當 向 量 u 與 v 的 分 量 絕 對 值 均 相 同 (|uk
| = |vk
|, k = 1, . . . , n), 若 u ∈ G 則 v ∈ G。 二 維 的 象 限, 推 廣 到 n 維 就 稱 為 卦 限。 不 難 看 出, G 在 n 維 空 間 的 每 個 卦 限 都 有 一 塊, 每 一 塊 都 是 無 界, 且 兩 兩 並 不 相 連; 根 據 絕 對 對 稱 性, 每 塊 形 狀 均“相 同”。 同 二 維 的 情 形 一 樣, G 在 (+, +, . . . , +) 卦 限 的 這 一 塊 就 是 Dn 0
∪ S0 n
, G 在 (−, −, . . . , −) 卦限 的 這 一 塊 就 是 Dn n
∪ Sn−1 n
[4, 定 理 7.3]; G 的 邊 界 只 在 這 兩 個 卦 限 是 奇 異 的, 此 二 奇 異 邊 界 分 別 為 S0 n
及 Sn−1 n
, 其 餘 邊 界 均 為 正 則 [4, 定 理 7.4], 因 此 G 中 除 了 ±P 這 種 點 外 都 是 正 則 的。 所 以 區 域 G 的 內 部 是 包 含 Dn 0
與 Dn n
, 且 在 每 個 卦 限 都 是 連 通 的 最 大 絕 對 對 稱 正 則 區 域。G 的 另 一 特 徵 是 它 在 每 個 卦 限 內都 是 凸 集 [1, 定 理 1], 二 維 時, 由 圖 4 很 容 易 可 看 出。 用 這 個 凸 集 的 特 性 可 做 出一 些 不 同 的 正 則 集 [1, 推 論 1,2], 如
n
X
k=1
k(n+1−k) min{|g
k
|−2, 0} > −(n+1);n
(7)X
k=1
min{|g
k
| − 2, 0} > −γn
, (8) 而γ
n
=
2m+1
m(m+1)
, n = 2m2
m+1
, n = 2m + 1等 等。 n = 2 時, 上 面 二 不 等 式 的 圖 形 如 圖 5。
...
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圖 5
五. 正則卦限
圖 1 告訴我們, 第二、 四象限都是正則 的, 自然我們會懷疑, n 維空間有那些卦限 是正則的? 它的答案是, 只有兩個正則卦限, 即 (+, −, +, −, · · ·) 與 (−, +, −, +, · · ·)。
證明詳見 [2], 要說明此二卦限是正則的卻很 簡單, 利用數學歸納法推導出三項遞迴式 (3) 滿足
g
k
Ak−1
Ak
> 0, k = 1, 2, . . . , n。 (9) 至於奇異的卦限是不存在的, 因為奇異曲面 不是“實心”的 [4, 引理 2.4], 換句話說, 這些 n − 1 維曲面並不包含任何 n 維的球。圖1也可看出兩個座標軸 ( x 軸與 y 軸) 都是正則的, 那麼 n 維空間有那些正則的座 標軸或座標面呢? 它的充要條件較繁, 我們 不打算在此敘述, 讀者可自行閱讀 [2, 定理 2]。 事實上, 當維數 n 為偶數時, 所有的正則
卦限及正則座標軸、 面, 都含在正中間的正則
區域 D
n
n2 內, n 奇數時, 這些卦限、 軸、 面包 含在 D
n
n−12
與 D
n
n+1 2內 [4, 定理 7.7]。
至於有那些奇異的座標軸或面呢? 這問 題的答案卻很簡單, 首先注意到當維數 n 是 偶數時, 不存在奇異的座標軸與面。 其原因是 當 g 為原點時, det A(0) = (−1)
n/2
6= 0, 故原點附近都是正則的, 而任何座標軸、 面 都包含原點附近, 所以不可能整個軸、 面都奇 異。 奇數維時, 原點為奇異的, 而有奇異的座 標軸、 面, 其充要條件為 [2, 定理 3]g
1
= g3
= · · · = gn
= 0;事實上所有的奇異座標軸、 面都在正中間片
奇異曲面 S
n
n−1 2之內 [4, 定理 7.6]。
利用第一節提到的伸縮變換, 我們可以
得到 (1) 式一般三對角線矩陣 T (g) 的正則 卦限與正則座標軸、 面 [2, 定理4]。 例如矩陣
B =
"
g
1
h f g2
#
。
當 f h > 0 時, g 在第二、 四象限是正則的;
當 f h < 0, g 在一、 三象限是正則的。 換成 符號矩陣的語言來說
"
+ + + −
#
,
"
− + + +
#
,
"
+ −
− −
#
,
"
− −
− +
#
,
"
+ − + +
#
,
"
− − + −
#
,
"
+ +
− +
#
,
"
− +
− −
#
, 都是可逆的, 亦即任何矩陣對應分量有上述 符號性, 則此矩陣必可逆。 符號矩陣是當今矩 陣理論最熱門的研究題材之一 [7]。
六. 正則內域
上節提到, 當維數 n 為偶數時, 原點是 正則的; 當 n 為奇數時, 原點為奇異的。 底下 我們討論包含原點的正則集, 因此本節 n 都 限定為偶數。 在 R
2
平面, 我們有很多包含原 點的正則菱形1
t|x| + t|y| < 2, (10)
...
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··· P
−P
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...
圖 6
如 圖 6, 其 中 t 為 任 意 正 數。 這 些 菱 形 都 與 奇 異 曲 線 相 切, 切 點 在 ±P =
±(t,
1 t
), 因 此 幾 何 上 它 們 都 是 中 心 在 原 點 的 最 大 正 則 菱 形; 代 數 上 來 說, 不 等 式 (10) 的 上 界 2 是 最 好 的 了, 無 法 再 增 大。 圖 7 也 可 看 出 雙 曲 線 內 部|x| · |y| < 1
.
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圖 7
也 是 正 則 的, 它 是 含 原 點 的 最 大絕 對 對 稱 的 星 狀 正 則 區 域。
不難 將 這 些 概 念 推 廣 到 n 維 [3, 定 理 2.3]。 首 先 我 們 可 驗 證 下 面 含 原 點 的 正 則 內 域
n/2
X
i=1 i
X
j=1
|g
2i
g2j−1
| < 1, (11) 然 後 再 利 用 不 等 式n/2
X
i=1 i
X
j=1
|g
2i
g2j−1
| ≤n/2
X
i=1
|g
2i
| ·n/2
X
j=1
|g
2j−1
|≤ 1 4
tn/2
X
i=1
|g
2i
| +1 tn/2
X
j=1
|g
2j−1
|2
,其 中 t 可 設 定 為 任 意 正 數, 則 我 們 可 得 到 更 多 的 正 則 內 域, 如
n/2
X
i=1
|g
2i
| ·n/2
X
j=1
|g
2j−1
| < 1,t
n/2
X
i=1
|g
2i
| + 1 tn/2
X
j=1
|g
2j−1
| < 2,n/2
X
i=1
|g
2i
| < 1 t 且n/2
X
j=1
|g
2j−1
| < t.幾 何 上 這 些 區 域 的 邊 界 都 碰 到 奇 異 曲 面, 代 數 上 這 些 不 等 式 的 上 界 常 數 不 能 再 大, 因 此 這 些 區 域 都 是“最 好”的。 附 帶 一 提, 我 們 事 實 上 還 得 到 (11) 式 定 義 出 來 的 正 則 內 域, 其 邊 界 上 的 點 是 正 則 或 奇 異 的 充要 條 件 [3, 定 理 2.6 及 2.7]。
...
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(1, 1)
(−1, −1)
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圖 8
圖 8 畫 出 二 維 時, 中 心 在 原 點, 邊 線 與 座 標 軸 平 行 的 最 大 正 則 正 方 形: max{|x|, |y|} ≤ 1, 其 邊 界 除 了
±(1, 1) 之 外, 都 是 正 則 的。 高 維 時, 此 種 最 大 正 方 體 為 [3, 定 理 4.1]
|g
i
| ≤ σ; i = 1, 2, . . . , n (12) 而 σ = 2 cos2(n+1) nπ
; 除 了 g =±(σ, σ, . . . , σ) 之 外, 滿 足 (12) 式 的 g 都 是 正 則 的。
自 然 我 們 會 想 到 中 心 在 原 點、
邊 線 與 座 標 軸 平 行 的 最 大 正 則 長 方 體。 二 維 的 做 法 是: 任 選 S
0 2
上 的 一 個 點 P = (t,1 t
) 當 頂 點, 當 然 此處 t > 0, 然 後 依 此 定 義 出 長 方 形
(
|x| ≤ t|y| ≤
1 t
.
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S
0 2
P
−P
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...
圖 9
如 圖 9。 注 意 到 除 了 ±P 之 外, 此 長 方 形 上 的 點 都 是 正 則 的, 因 此 它 是 最 大 的 正 則 長 方 形。 因 為 t 可 變 動, 我 們 可 將 無 窮 多 個 這 種 長 方 形 聯 集 起 來, 就 形 成 了 圖 7 的 點 狀 區 域 L (含 邊 界)。 L 是 一 星 狀 區 域, 除 了 在 邊 界 S
0 2
及 S1 2
, 其 他 的 點 都 是 正 則 的。這 些 想 法 不 難 推 廣 到 n 維 空 間, 首 先 選 取 S
n
n2
−1
上 的 點 P = (c1
, 1c
1
− c2
, c3
− 1 c2
, 1c
3
− c4
, · · · , cn−1
− 1c
n−2
, 1 c
n−1
)
為 頂 點, 其 參 數 c
k
滿 足1
c
1 ≥ c2
≥c 1
3 ≥· · · ≥ c
n−2
≥c
n1
−1
> 0。 由 P 就 可 定 義 出長 方 體
|g
1
| ≤ c1
|g
k
| ≤ (−1)k−1
(ck
−c 1
k−1
), k=2, . . . , n−1
|g
n
| ≤c
n1
−1
。
(13)
只 要 g 6= ±P , 則 滿 足 (13) 式 的 g 均 為 正 則 的 [3, 定 理 3.7]。 因 此, 這 個 長 方 體 為 一 個 中 心 在 原 點 的 最 大 正 則 長 方 體。
如 法 泡製, 讓 這 些 參 數 c
1
, . . . , cn−1
變 動, 就 得 到 很 多 不 同 的 長 方 體, 將 這 些 長 方 體 聯 集 起 來 成 為 集 合 L。
L 不 用 說 是 星 狀、 絕 對 對 稱、 中 心 在 原點, 且 其 內 部 是 正 則 的; 因 原 點 落 在 正 中間 的 正 則 區 域 D
n
n2, L 內 部 當 然 包 含 於 D
n
n2 之 內。 L 的 邊 界 及 奇 異 邊 界 都 已 經 知 道 了 [3, 定 理 3.5 及 3.6], 事 實 上 它 的 奇 異 邊 界 是 S
n
n2
−1
及 S
n
n2 的 一 部 份 [4, 定 理 7.5], 因 此 L − (S
n
n2
−1
∪ Sn
n2) 是 正 則 的。 總 結 來 說, L 的 內 部 是 含 原 點 的 最 大 絕 對 對稱 正 則 連 通 區 域。
另一 個 有 趣 的 問 題 是 圓 心 在 原 點 的 最 大 正 則 球 是 什 麼? 二 維 的 最 大 正 則 圓 當 然 是 x
2
+y2
< 1, 如 圖 10。...
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圖 10
至 於 n 維 ( n 為 偶 數) 的 情 形, 仍 尚 未被 解 決。
七. 特徵幾何
固有值 (或稱特徵值) 與矩陣的可逆性 有密切的關係, 那麼上面所發展的幾何觀點, 是否也可以處理一些固有值問題呢? 選取向 量 e = (1, 1, · · · , 1), 設 λ 為 A(g) 的一個 實固有值, 則
A(g) − λI = A(g − λe)
不可逆, 亦即 g − λe 為奇異的, 換句話說, g − λe 在某片奇異曲面 S
k n
上。 當 t 變動 時, g − te 為通過點 g 且與向量 e 平行的 直線, 每當此線與一片奇異曲面相交, 此時的 t 就是一個實固有值。 因此固有值幾何上對應 直線與 n 片奇異曲面相交的現象。.
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S
0 2
S
0 1
.. ... .
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g
圖 11
二維上來看是很清楚的, 當對角線向量 為 g = (g
1
, g2
) 時, 求 A(g) 的固有值, 即 求直線 g − te = (g1
− t, g2
− t) 與奇異 曲線 S0 2
與 S1 2
的交點, 如圖11。 因此最大固 有值對應直線與 S1 2
的交點, 最小固有值發生 在直線與 S0 2
的交點。 若交點是在以 g 為起 點, (−1, −1) 方向的射線上, 則對應固有值 為正; 若在 (1, 1) 方向的射線, 則對應固有值為負; 若 g 本身就在奇異曲線上, 則對應固有 值為 0。 所以
當g ∈ D
2 0
, A(g)兩固有值均為正;當g ∈ D
2 1
, A(g)有一正及一負的固有值;當g ∈ D
2 2
, A(g)兩固有值均為負;當g ∈ S
0 2
, A(g)有零及一正的固有值;當g ∈ S
1 2
, A(g)有零及一負的固有值。因A(g)為對稱矩陣, 其 固 有 值 均 為 實數, 所以在 n 維空間, 直線 g − te 與每片奇異曲面均相交。 在第3 節中提到, D
0 n
, S0 n
, Dn 1
, S1 n
, · · ·, Sn−1 n
, Dn n
是沿著 (−1, −1, · · · , −1) 方向規則的排列著, 因 此不難推論出 D0 n
上的點 g, 其矩陣 A(g) 的固有值均為正; Dn n
上的 g, A(g) 的固有 值均為負。 事實上當 g ∈ D
n k
, A(g) 有 k 個負的及 n − k 個正的固有值;當 g ∈ S
k n
, A(g) 有一個零、 k 個負、及 n − 1 − k 個正的固有值。
用矩陣的語言來說, A(g) 是正定的充要條件 是 g ∈ D
0 n
, A(g) 是負定的充要條件是 g ∈ Dn n
; Dn 0
∪ S0 n
對應出半正定的矩陣 A(g), Dn n
∪ Sn−1 n
對應出半負定的 A(g), 其餘部分 對應非定矩陣。 我們知道一個矩陣的行列式 為其固有值的乘積, 因此奇異曲面上的點 g, det(A(g)) = 0; det(A(g)) > 0 的充要條 件是 g ∈ Dn k
, 而 k 為偶數; det(A(g)) < 0 充要條件是 g ∈ Dn k
, 而 k 為奇數。依據奇異曲面排列的特性, 不管對角線
向量 g 在何處, 最小固有值一定發生在直線