電路學
吳朗編著
電路學
第一章
基本慨念
第一章 基本概念
z 電能可以說是現代社會裡被人類使用最多的一種能量型 態,它也是現代社會生活中不可缺少的能量。舉凡能想 到之一切事物,幾乎無不直接或間接與電能有關,例如 一按開關電燈大放光明;一按鍵電梯可直升高樓;電視 可收看千里以外所發生的事情;電話可使人與人間相隔 千里而能通話;電冰箱可保存食物;電爐能烹煮食物;
其餘像鐵路電車之高速行駛、無人飛機之遙控、輪船及 飛機之導航,至於太空梭之太空旅行、人類之登陸月 球、飛彈之直接精確命中目標等等,無一不是電能之功 勞。電能之所以如此有用而重要,主要在電能可用極便 捷之方式和極高度之效率,轉變為光能、熱能、機械 能、聲能、化學能或磁能等,而電能之獲得及運送亦遠 較其他能量經濟及快速。
電學的基本架構
電流
z 電流是因帶電粒子或電荷載體運動所產生。
z 電荷的基本單位為庫倫(C)。
z 物質裡最小的電荷載體為電子及質子,兩者所 帶的電荷量均相同,均為1.602×10
−19C,但電子 所帶的電性為負,而質子所帶的為正。
z 1.602×10
−19C為基本電荷量,以Q或q來表示。
z 1庫倫[C]的電荷量相當於6.25×10
18個電子的電量
電流
z 電流的定義是單位時間裡流過某一點的電荷量 (1-1)
z 電流的單位為安培[A]
z 1安培=1庫倫/秒[C/s]
z 1安培[A]的電流等於每秒有1庫倫的電荷流過
z 大寫符號表示為定值常數或穩態值。也就是指 在任何時刻裡,單位時間所通過的電荷量均為 一定。
] A t [
I = Q
電流
z 若通過的電荷量並非定值,而是隨時間變化的 量,例如在某t
1秒所通過的電荷量為q
1,而在t
2秒所通過的電荷量為q
2,則在t
1至t
2間所流過的 電流大小可以表示為:
(1-2)
z 若時間的變化量Δt趨近於零,則(1-2)式可用微 分式來表示為:
(1-3)
] A t [ q t
t
q i q
1 2
1 2
Δ
= Δ
−
= −
] A dt [
i = dq
例1-1
z 在0.01秒內流過2000億個電子時,電流為多少安 培?
z [解] :
2000億即2×10
11個電子,它們所帶的電量為:
Q=1.602×10
−19×2×10
11=3.2×10
−8[C]
由(1-1)式可知電流為:
] A [ 10 x 2 . 01 3
. 0
10 x 2 . 3 t
I Q
68
−
−
=
=
=
例1-2
z 有一大小為2.0A的電流以80秒的時間通過 一條導線,請問所通過的總電荷量為多 少?
z [解]:
Q=It=(2.0A)(80s)=160As=160[C]
電流
z 除了大小,電流還要考慮方 向,箭頭所指的方向就是電流I 流動的方向,此一方向稱為基 準方向。此一基準方向可以任 意選擇,若所得到的結果為 正,表示實際的電流流動方向 與假設的基準方向相同;若為 負,表示實際的電流流動方向 與假設的基準方向相反。電流 的方向是指正電荷流動的方 向,在實際物質裡電流是因為 電子運動所產生,但因電子所 帶的電荷為負電性,所以電子 流的方向是與電流的方向相反
電壓
z 電荷與電荷之間會產生一種同性相斥、異性相吸的作用 力,兩電荷之間所產生的作用力,與它們所帶的電荷量 之乘積成正比,而與它們中心間距離之平方成反比。
z 設兩電荷載體所帶的電荷量分別為Q1及Q2,而兩者間之 距離為r,則它們之間的作用力可以表示為:
(1-4)
z (1-4)式稱為庫倫定律。N為作用力牛頓的符號。
z K為比例常數稱為庫倫常數,其大小視所採用的單位系 統及電荷載體所在之介電質而定。
z 對SI單位系統而言:
(1-5)
]
N r [
Q k Q
F =
12 2= πε
4
k 1
電壓
z 在(1-5)式中ε稱為介質之介電係數,在真 空中,ε o =8.852×10 −12 C 2 /N-m 2 [(庫倫) 2 /牛 頓-米 2 ]。
z 若以ε o 為基準,各種介質之ε與ε o 的比值,
稱為是該介質的相對介電係數,或簡稱介 電常數,以ε r 來表示,即:
(1-6)
o r
ε
= ε
ε
電壓
z 當物質由較低處搬至較高處,為了克服地心引力影響,
必須對物體作功,所作之功被儲存於物體中而變為位 能,由此較高處物體所具之位能比較低者為高,兩者間 位能的差值稱為位能差。
z 由庫倫定律可知,將某一電荷Q1由無窮遠處移近某一同 電性的電荷Q2時,則必須由外界來對Q1作功,以克服Q2 產生於其上的排斥力。同理,將某一電荷Q1移離另一相 反電性的Q2時,也須對其作功以克服存在於兩者間的吸 引力。
z 由庫倫定律可知,若兩電荷載體之間的距離為無窮遠,
則它們之間的作用力幾乎等於零,因此可將無窮遠的距 離訂為參考基準。若使兩電荷載體相互接近,則必須對 它們加入能量或吸取它們的能量(視作用力為排斥力或 吸引力而定),此種使電荷變更位置所需的能量稱為電 位能,W,其單位為焦耳(J)。
電壓
z 任何一電荷載體Q位於某一點x的電位能W(x)可以用電 位V來表示為:
(1-7)
z 今假設有兩個電性完全相同的電荷Q1及Q2,當Q1由無窮 遠處移至離Q2一段r1的距離時,所需之能量為:
(1-8)
z 由(1-5)式可知,在此點之電位為:
(1-9)
]
V Q [
) x ( ) W
x (
V =
] J [ r dr 4
Q Fdr Q
W
1= ∫
∞r1= ∫
∞r1πε
1 22] V [ r dr 4
Q Q
V
1= W
1= ∫
∞r1πε
2 2電壓
z 當Q
1由無窮遠處移至離Q
2一段r
2的距離時,所需 之能量及其所對應之電位分別為:
(1-10) (1-11)
] J [ r dr 4
Q Fdr Q
W
2= ∫
∞r2= ∫
∞r2πε
1 22] V [ r dr 4
Q Q
V W
r2 2 21 2
2
= = ∫
∞πε
電壓
z 兩不同點有不同的電位V1及V2,亦即指在兩點之間存在 有電位差,V12=V1−V2。
z 若V1>V2,則V12為正,即將電荷由r1移至r2時,電荷必 須對外作功,使電位降低。
z 若V1<V2,則V12為負,表示r1點之電位較r2點為低,將 電荷由r1點移至r2點則需對電荷作功,以提高其電位。
z 兩點間的電位差可以表示為:
(1-12)
∫ πε
∫ πε =
∫ πε −
=
= Δ
−
=
−
=
∞
∞
1 2 2
1 r
r 2
r 2
2 r 2
2 2
1 1
2
1 1 2
1 12
] V [ r dr 4
dr Q r 4 dr Q
r 4
Q
Q W Q
W Q
V W V
V
電壓
z 電位差也稱為電壓,其單位為伏特(V),其定義為當1C 的電荷由電路中之某一點移至另一點所損失或獲得之能 量為1焦耳(J)時,則此兩點間的電位差為1伏特(V)。
z 因功有損失及獲得之故,所以電壓有升降之別,例如當 正電荷移離另一正電荷或接近另一負電荷時,電位能增 加,稱為電位升或壓升;反之則電位能減少,稱為電位 降或壓降。
z 若由1點至2點為電位升,則由2點至1點為電位降,就同 一電荷而言,此二情況所作之功適好相反,即
V12=-V21
z 由同一電位諸點所構成的平面稱為等位面。
例1-3
z 若某兩點間的電位差為36V,若將4×10
-6C的電 荷從其中一點移動到另一點,需要作多少的
功?
z [解]:
由(1-11)式可知
W=(36V)×(4×10
-6C)=1.44×10
-4[J]
電壓
z 位於無窮遠的電荷視為具有零電位。實際上在每一電路裡都必須存 在有一電位等於零的點,此點稱為基準節點或接地點),通常在電 路裡以 的符號來表示接地點。例如在圖1-3的電路裡A點,就是接 地點。當A點被視為是接地點時,若B點的電位較A點高出3V,即 可以說B點的電位或電壓為3V。
圖1-3 接地點
電壓
z 乾電池或發電機是典型的電能提供者。
z 乾電池是一種將化學能轉換成為電能的元件,所提供的 是直流電,其外接端點有正負之分。當電荷得到電能,
以電流形式自乾電池的正端流出後,將經負載而損失或 消耗其電能,並降低其電位,回至乾電池之負端,所消 耗的電能將依負載的種類而轉變為光能或熱能,使負載 發光或發熱。
z 乾電池使電荷流動的能力稱為電動勢(emf),電動勢使電 荷之電位提高,故電動勢之大小亦以電位來表示,單位 也是伏特。
z 即使無電流流通時,乾電池中仍有電動勢存在,當有電 流存在時,乾電池僅能對電荷提供電能並非產生電荷。
z 所有能提供電能之元件或設備,例如乾電池或發電機均 稱為是電源。
電功率與電能
z 電流從低電位流向高電位,則它會獲得功率;反之,若 電流從高電位流向低電位,則會消耗功率。
z 電路中兩點之電位差(或電壓)為V伏特,且流過該兩點 之電流為I安培,則電功率P與V及I之關係式為:
P=VI[W] (1-13)
z 電功率的單位為瓦(W),1瓦的電功率就表示1安培的電 流流過1伏特電位差所獲得或消耗的功率。
z 電功率也可視為是單位時間所作的功,或單位時間內所 消耗之能量,也就是它等於能量對時間的變動率,即
P=W/t[J/s] (1-14)
z 因此,電能可以表示為:
W=Pt=VIt[W-s] (1-15)
電功率與電能
z 在實用上常以仟瓦-小時(kW-h)來表示電 能。
z 1 kW-h相等於一個1kW的電氣設備,連續 使用1小時所消耗的能量。
z kW-h是電力公司之收費單位,也就是俗 稱的1度電。
z 1度電=1kW-h=3.6×106W-s[J]。
例1-4
z 一個6V的電池,有0.5A的電流通 過,請問此一電池提供多少功率?
z [解]:
P=VI=6V×0.5A=3[W]
例1-5
z 有一1.5kW的電熱器,使用4小時,求所耗的電 能為多少?若電費每度為3元,則需付的電費為 多少?
z [解]:
所耗的電能為:
W=Pt=(1.5×10
3W)(4×60×60s)=2.16×10
6[J]
所耗的電度為:
W=Pt=(1.5kW)(4h)=6kW-h=6[度電]
需付的電費為(6度電)(3元/度電)=18[元]
電功率與電能
z 電功率之獲得或損失,視電壓與電 流的相對關係來決定。
z 圖1-4所示之電壓參考方向,若A點 之電位較B點為高者,則此電路之 電壓為正(V>0);若A點之電位較 低,則電壓為負(V<0)。
z 電流之參考方向,設電流由A點流 入,由B點流出,此電路之電流為 正(I>0),反之則I為負(I<0)。
z 若VI為正,表示功率送至此電路,
亦即在此電路裡元件消耗功率,通 常為負載的形態,在電路中具有負 載形態的元件被稱為是被動元件。
z 若VI為負值,表示此電路提供功率 給外界,也就是電源的形態,在電 路中具有電源形態的元件被稱為是 主動元件。
圖1-4 電壓與電流之參考方向
例1-6
z 在下圖的電路裡,哪一個電路元件是消耗功率?哪一個 電路元件是提供功率?
z [解]:
在(a)圖中,P=VI=(12V)(-4A)=-48[W]
在(b)圖中,P=VI=(4V)(2A)=8[W]
由此可知,(a)圖中的元件提供功率,為主動元件;(b)圖 中的元件消耗功率,為被動元件。
電功率與電能
z 在直流電(DC)裡電流及電壓都是定值,所以其 對應的電功率也是定值。但在交流電(AC)裡電 流及電壓是隨著時間來變化,因此所對應的電 功率也是時變量,它可以表示為:
p(t)=i(t)×v(t)[W] (1-16)
z 此一p(t)稱為瞬間功率,它等於瞬間電流i(t)與瞬 間電壓v(t)的乘積。
z 對交流電而言,因瞬間電流i(t)與瞬間電壓v(t)一
直在變化,在某個瞬間裡它們可能有相同的方
向,而在另一瞬間它們的方向可能相反,因此
其功率的變化比較複雜。
電阻與歐姆定律
電路基本三元件
電阻器:耗能元件
電容器:儲能元件
電感器:儲能元件
電阻器
z 電阻器為耗能元件,它將通過的電能轉變成為 熱或光等其他形式的能量來消耗掉。
z 對直流電而言電阻器的電阻值是不變的。
z 在交流電電路,當頻率升高時,因交流所產生 的磁場效應,強迫導線內的電荷遠離導線的中 心而存在於表面處,此一效應稱為集膚效應。
因此一效應之存在而使電流流動之面積減少,
導致導線的電阻隨著頻率的增加而上升。
z 集膚效應只有在頻率很高時,例如微波範圍才
有較明顯的影響,在一般的電路裡都將電阻視
為是定值。
電感器與電容器
z 電容器及電感器則是所謂的儲能元件,對 理想的電容器及電感器而言,它們分別儲 藏電能及磁能而不消耗能量。
z 在穩態的直流情況下電容器視同開路,而 電感器視同短路。
z 在交流電裡電容器及電感器被視為隨頻率
來變化的電抗元件,當頻率為無限大時電
容器視同短路,而電感器視同開路,此一
情況恰好與直流時相反。
電阻與歐姆定律
z 電阻是材料阻止電流流通的能力指標,任何物 質多少都會有一些電阻的存在,若某一材料其 電阻很小時,這種材料通常是用來作為導體,
一理想的導體其電阻被視為是零。
z 相反的,某一材料若其電阻甚大,當在其兩端 存在有電壓時,只有很小的電流通過,這種材 料通常稱為是絕緣體,一理想的絕緣體其電阻 應該是無限大。
z 當材料存在有電阻時,它會將通過的電能轉變
成為熱或光等其他形式的能量來消耗掉。
電阻與歐姆定律
z 任何一材料的電阻值是與材料的特性以及材料的幾何形 狀有關,它可以表示為:
(1-17)
z R表示材料的電阻值,其單位為歐姆(Ω)。
z ρ表示材料的電阻係數或電阻率,其通用單位為歐姆-公 尺(Ω-m)。表1-1所示為某些材料的電阻係數。
z l表示電流流經材料的長度。
z A表示電流流經材料的截面積。
] A [
R = ρ l Ω
表1-1 某些材料的電阻係數
鉍 120 鎢 5.5 鐵 9.8 鋁 2.75 銅 1.72 銀 1.62 鉑 10.6 金 2.4
電阻係數(Ω-m×10-8) 材料
例1-7
z 銅的電阻係數為1.72×10
-8Ω-m。試求直徑為 1mm,長100m銅線的電阻為多少?
z [解]:銅線的截面積為:
銅線的電阻為:
] m [ 10 x 785 .
4 0
) 10 ( x 14 . 3 4
A d
6 22 3 2
−
−
=
π =
=
] [ 19 . 10 2
x 785 .
0 x 100 10
x 72 . A 1
R = ρ l =
−8 −6= Ω
電阻與歐姆定律
z 一材料電阻愈小,其導電能力愈大,反之若電 阻愈大則其導電能力愈小。
z 材料導電能力的參數稱為電導,以G來表示,G 的單位為西門子(S)。電導G可視為是電阻R的倒 數,亦即
(1-18)
z 其中σ稱為材料的導電係數或導電率,其單位為 (Ω-m)
−1,它等於材料電阻係數的倒數。
] S l [ A l
A 1 R
G 1 = σ
= ρ
=
電阻溫度係數
z 當溫度改變時,材料的電阻會產生變化。表示 電阻隨溫度變化的參數稱為電阻溫度係數。
z 對金屬材料而言,其電阻與溫度的關係可以表 示為:
R
2=R
1{1+α
1(T
2-T
1)}[Ω] (1-19) R
1表示在溫度T
1時的電阻,
R
2表示在溫度T
2時的電阻,
α
1為T
1時的溫度係數,它表示以T
1為基準溫度
每變化1
oC時電阻變化的比率。
電阻溫度係數
z 對金屬而言其電阻會 隨溫度上升而增加,
也就是具有正溫度係 數。
z 半導體、電解液、絕
緣體等其電阻則隨溫
度上升而减少,也就
是具有負溫度係數。
表1-1 某些材料的溫度係數α 20
0.004 鉍
0.0045 鎢
0.005 鐵
0.0039 鋁
0.00393 銅
0.0038 銀
0.003 鉑
0.0034 金
溫度係數α20(oC)-1 材料
歐姆定律
z V=IR[V] (1-20)
z (1-21)
z (1-22)
] A R [
I = V
] I [
R = V Ω
歐姆定律三角
焦耳定律
z 若某一材料其電阻為定值時,所加入的電壓愈大,則所 流過的電流就愈大。同時在相同的電壓作用之下,電阻 愈大,電流就愈小。
z 電阻器基本上是一種負載,當有電壓跨於其間而導致有 電流在其間流動時,電阻器就會消耗功率,此時所消耗 的功率可以表示為
(1-23)
z 若以能量來表示則:
(1-24)
z (1-24)式稱為焦耳定律(Joule’s law)。
] W R [
R V I VI P
2
2
=
=
=
] J R [
t Rt V
I Pt W
2
2
=
=
=
P、V、I及R的關係
功率額定
z 當有電流流過時,電阻器 會產生熱量而消耗功率,
電阻器所消耗的功率是受 到一定的限制,限制電阻 器消耗功率的參數稱為功 率額定,所指的是電阻器 所能忍受的最大功率,超 過此一數值電阻器就會燒 毀。
z 對一般小型電阻而言,若 電阻值相同,但功率消耗 不同時,功率消耗愈大電 阻器的體積就愈大。
焦耳熱
z 焦耳定律式所表示的電能可以轉變成為熱(電熱 器)或光(電燈泡)等形式的能量來消耗掉,當它 以熱的形式來消耗時所產生的熱稱為焦耳熱,
H。熱量H除了以焦耳[J]或瓦-秒[W-s]來作單位 以外,還可用卡路里(簡稱卡,cal)來作單位。
這些單位之間的變換關係為:
1W-s=1J=0.24cal 1cal=4.2J
1W-h=3600J=860cal
1kW-h=3.6×106J=860Kcal
例1-8
z 有一電熱器當所加入的電壓為100V時,有5A的 電流流過,經過2小時後,它消耗了多少kW-h的 電能?它所產生的熱量為多少卡?
z [解]:
經過2小時後電熱器所消耗的電能為:
W=VIt=100×5×2=1000W-h=1[kW-h]
它所產生的熱量為:
H=860VIt=860Pt=860[kcal]
I-V關係
z 任何一電路元件當有電流流過其間時,則必定會產生跨 於其間的電壓,這一電流與電壓的關係稱為I-V關係,
不同元件有不同的I-V關係 。
z V=IR[V]是線性電阻器的I-V關係 。
I-V關係
z 電阻器的I-V關係也可以用來表示開路及短路。
z 短路時R=0,電流在其間流動(I≠0)均不會產生電壓(V=0),此時 I-V關係是一條位於V=0的垂直線。
z 當開路時R=∞,任何跨於其間的電壓(V≠0)均不可能會使電流在 其間流動(I=0),此時I-V關係是一條位於I=0的水平線。
電源
z 電源是電路能量來源。
z 提供電壓輸出的為電壓源。
z 提供電流輸出的為電流源。
z 一般乾電池及家用電氣插座為電壓
源,在實際應用上並不使用電流源,
電流源只存在於一些電子電路裡或在
一般實驗室才會使用到。
理想電壓源
z 理想電壓源:內部並沒有損失,對外提供一定值電壓,此一電壓與 外部電路的電流無關,無論外部電流為多少,此一電壓永遠保持為 定值。
z 由I-V關係可知,當電流為正時,表示電源在放電,此時它對外供 應電能;若電流為負,亦即電流流入電源,也就是表示電源處於充 電的狀態。
(a)理想電壓源通用電路符號,
(b)直流電壓源符號,
(c)理想電壓源之I-V關係
理想電流源
z 理想電流源:內部沒有損失,對外提供一定值電流的電源,無論外 部電路的電壓如何變化,此一電流永遠保持為定值。
(a)理想電流源通用符號,
(b)直流電流源之符號,(c)理想電流源之I-V關係
實際電壓源
z 理想電壓源本身並不存在有損失,實際上每一電壓源均存在有所謂的內電 阻,當此一內電阻存在時,電壓源內部必有損失而使它的輸出值不可能再 保持為定值。當存在有一內電阻Ri時,實際跨於電壓源輸出端點的電壓 VAB等於VS與內電阻Ri所產生的壓降之差,即
VAB=VS-IRi[V] (1-25)
(a)實際電壓源,(b) 實際電壓源與負載的連接
實際電壓源
z 當電源為開路,亦即與外部電路沒有連接時,I = 0,此時VAB=VS,此一 電壓等於理想電壓源的輸出電壓,稱為無載電壓(VNL)。當負載加入後,
I≠0,VAB會隨著電流的增加而減少。在額定條件亦即電流I等於額定電流Ir 時的電壓稱為滿載電壓(VFL)。
z VNL與VFL之間的差值表示出實際與理想電源的差異,通常它們之間的差值 是以電壓調整率來表示:
(1-26)
z 理想情況下VNL=VFL,因此VR%=0,VR%愈大表示電壓的變動愈大,在 實際應用上VR%通常小於0.1%,因此可視為理想狀況。由前面的討論可知 理想電壓源的電壓等於實際電壓源的無載電壓或開路電壓(VOC)。
% V 100
V
% V VR
%
FL FL
NL − ×
=
= 電壓調整率
實際電流源
z 在實際情況下,電流源有一個與理想電流源並聯的內電 阻,在理想電源裡此一內電阻為無限大。理想電流源的 電流等於實際電流源的短路電流,ISC。
(a)實際電流源,(b)實際電流源與負載的連接
例1-9
z 一電壓源之開路電壓為15V,內電阻為1Ω,若接上一個 14Ω的負載時,求電源的端電壓,以及對應於此一條件 時的電壓調整率?
z [解]:
VNL=VOC=15V,Ri=1Ω,RL=14Ω 故
因此端電壓為:VAB=VOC-IRi =15-1×1=14[V]
電壓調整率為
] A [ 1 1
14 15 R
R I V
L i
OC
=
= +
= +
% 6 . 6
% 14 100
% 15
VR = − × =
電源互換
z 若Ri=Rp及VS=ISRP
,
電壓源與電流源可以互換。(a)電壓源,(b)電流源
以電流源來替換電壓源
以電壓源來替換電流源
電阻器與電壓源的並聯
z 任何元件,包括電流源在內,若與電壓
源相並聯,則一律視為開路。
電阻器與電流源的串聯
z 任何元件,包括電壓源在內,若與電流
源相串聯,則一律視為短路。
例1-10
z 試求在下圖電路裡跨於AB兩點之間的電壓。
z [解]:
由圖上的排列可知,AD兩點之間的電壓為AC之間的電 壓與CD之間的電壓之和,亦即
VAD=VAC+VCD=-6V+4V=-2[V]
而
VAB=VAD+VDB=-2V+(-3V)=-5[V]
例1-11
z 試求下圖電路裡的電流I。
z [解]:
在此一電路裡電壓源是與電流源串聯在一起,因此電壓 源可視為是短路,電路裡的電流I是與電流源的短路電 流相等,但其方向為相反,所以
I=-3[A]
獨立電源與相依電源
z 獨立電源:輸出電量除了與它自己本身的 結構有關以外,並不受外界因素的影響。
以圓形作為電路符號。
z 相依電源 :輸出量受電路中特定位置的
電壓或電流所影響。亦稱為受控電源。菱
形來作為相依電源的電路符號 。
相依電源
z 電壓控制電壓源(VCVS) :的輸出電壓v是受特 定位置的電壓v
s所控制,其中μ稱為電壓增益,
為一無單位的比例常數。
z 電流控制電壓源(CCVS) :輸出電壓v是受特定 位置的電流i
s所控制,其中r稱為轉移電阻其單 位的歐姆[Ω]。
z 電壓控制電流源(VCCS) :輸出電流i是受特定 位置的電壓v
s所控制,其中g稱為轉移電導其單 位的西門子[S]。
z 電流控制之電流源(CCCS) :輸出電流i是受特定
位置的電流i
s所控制,其中β稱為電流增益,為
一無單位的比例常數。
相依電源
(a)電壓控制電壓源(VCVS),(b)電流控制電壓源(CCVS) , (c)電壓控制電流源(VCCS),(d)電流控制電流源(CCCS)。
表1-3 十進數表示法
10
-2c
centi 厘
10
-3m
milli 毫
10
-6μ
micro 微
10
-9n
奈 nano
10
-12p
匹 pico
10
-15f
femto 飛
10
-18a
阿 atto
十的冪次 符號
字首
名稱
表1-3 十進數表示法
10
12T
兆 tera
10
9G
十億 giga
10
6M
百萬 mega
10
3k
千 kilo
10
2h
hecto 百
10
1da
拾 deka
10
-1d
分 deci
十的冪次 符號
字首
名稱
表1-4 電流,電壓及電阻常用的十進數
1MΩ=106Ω MΩ
百萬歐
1kΩ=103Ω kΩ
千歐
Ω --- 歐姆
電阻
1μA=10-6V μV
微伏
1mV=10-3V 毫伏 mV
--- 伏特 V
1kV=103V 千伏 kV
電壓
1μA=10-6A μA
微安
1mA=10-3A 毫安 mA
-- - 安 A
電流
單位的關係 單位符號
單位 電量