(1).入 口：以不可壓縮流而言，通常是給定入口速度與溫度。可壓縮 流若於次音速入口時，由特徵值 u
、
u、
u+c、
u-c 只有一個 為負值，可知只有一個邊界條件由內點外插至入口，其餘則 需由上游給定邊界條件，對噴嘴之內流場而言通常給定停滯 壓力PO、停滯溫度TO；若為超音速入口時，特徵值 u、
u、
u+c、
u-c 均為正值，故所有變數均為給定之邊界條件(其中 c 表示音速)。(2).出 口：以不可壓縮流而言，出口速度梯度為零及給定其它所有之 純量值。可壓縮流若於次音速出口時，其特徵值u
、
u、
u+c、
u-c 只有一個為負值，故僅能給定一個邊界條件，其餘變數 則利用內點外插至出口，對噴嘴之內流場而言通常給定出口 靜壓力(即背壓Pb)；若於超音速出口時，特徵值 u、
u、
u+c、
u-c 均為正值，所有變數均為由內點外插至出口。(3).固定壁面：動量方程式若為黏性流體時，採用無滑移邊界條件；若為 非黏性流體時，則採用滑移邊界條件。能量方程式則給定壁 面溫度(TW)或熱通量。
(4).對 稱 面：垂直於對稱面或軸之速度梯度為零。
以上所述之邊界條大部份階可直接引用，或其實行之方式均可見諸於 文獻中，然而對於應用壓力修正法解可壓縮流的算則時，本文參考Demirzic 等人[16]之方式將邊界條件代入計算中，說明如下：
(1).給定入口停滯壓力 P0、停滯溫度T0：
為了說明此邊界條件，就以西面(w)為例，參考圖 3-9 之標註，停滯壓
力 po及停滯溫度To之定義如下：
通率值均予以更新，而此更新之邊界質量流率及由式(3.62)及(3.64)並使用前 一次疊代之壓力及溫度計算而得之新的入口速度，而新的入口溫度則由式 (3.63)求得，此速度及溫度則作為下一次疊代時之已知值，當收歛時質量通 率修正量為零，故此速度與計算質量通率之速度即相吻合。
(2).給定出口靜壓力 Pb：
為了說明此邊界條件，此處以東面(E)為例，參考圖 3-10 之標註。假設 出口邊界除了壓力之外所有速度及變數值均由內點外插，則壓力修正方程 對於相鄰邊界之控容體的係數AP必須作修正，根據壓力已知之定義邊界壓 力修正量P′E為零，但除非到達收歛時，東面之速度與質量通率之修正量將 不為零。
面上速度之計算與式(3.46a)類似，表示如下：
( )
e e e e
P e
V V p p
A
⎛ΔΩ⎞
= +⎜ ⎟ ∇ − ∇
⎝ ⎠ (3.68)
故其速度修正量可表示為：
e e
P e
V p
A
⎛ΔΩ⎞
′ = −⎜ ⎟ ∇ ′
⎝ ⎠ (3.69)
由式(3.43)可得到東面邊界之質量通率為：
* *
( )
e e e
m′ = ρ V′+ρ′V iS (3.70)
式(3.68)-(3.70)中劃頂線之部份表示其值由外插而得，此處採零階外插來近 似之，而密度之計算方式亦比照式(3.52a)及式(3.52b)，其中中央差分(CDS) 表示由P 點採零階外插方式求得，而上風差分(UDS)表示其值即為 P 點之 值，故壓力修正方程式，邊界之相鄰網格之係數AP要修訂。
(3).超音速出口：
如果在出口處為超音速，則出口處之所有變數值均由內點外插，所以 其速度及質量通率亦要作修正，處理方式同式(3.68)-(3.70)，唯出口壓力修 正量P′不為零。